チャームメソンの希少崩壊の分析
この記事では、QCDサムルールを使ってチャームメソンの珍しい崩壊過程について掘り下げているよ。
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目次
最近、希少な粒子崩壊の研究が素粒子物理学の分野で注目を集めてるね。この研究の重要な側面の一つは、メソンと呼ばれる特定の粒子が他の粒子に崩壊する仕組みを理解することだよ。この記事では、チャームメソンという特定のタイプのメソンと、その希少な崩壊過程に焦点を当ててる。強い相互作用の理論である量子色力学(QCD)を使って、これらの過程を探るよ。
チャームメソンの概要
チャームメソンは、クォークと反クォークで構成された粒子で、クォークの一つがチャームクォークなんだ。このメソンは他のメソンと比べて独特な振る舞いを示すから特に面白いよ。チャームクォークはアップクォークやダウンクォークよりも重いから、チャームメソンには異なる特性があるんだ。この違いが彼らの崩壊過程に重要な役割を果たすのさ。
希少な崩壊の重要性
チャームメソンの希少な崩壊は、素粒子物理学における基本的な相互作用を理解する手がかりになるよ。スタンダードモデルを超えた新しい物理学が明らかになるかもしれないし、具体的には、メソンが電荷粒子を放出せずにフレーバーを変えるフレーバー変換中性電流(FCNC)がこれらの崩壊中に起こるんだ。これらの過程は通常スタンダードモデルで抑えられているから、既存の理論からの逸脱を特定するために研究することが重要なんだ。
QCD総和則の役割
希少な崩壊を分析するために、QCD総和則に基づいた方法を使うよ。この手法は、ハドロン(クォークからなる粒子)の特性を基本的なQCDパラメータに結びつけるんだ。崩壊に関与する粒子の特性を計算するのに特に効果的だよ。
QCD総和則では、メソンの分布振幅(DA)と崩壊特性を結びつける相関関数を使用するよ。DAは、メソン内のクォークがどうやって運動量を共有するかを説明していて、メソンの崩壊に影響を与えるんだ。
分布振幅
私たちの研究では、最も軽いメソンであるパイオンの2種類のDAに焦点を当ててるよ。ツイスト2とツイスト3のDAは、崩壊過程に対する異なる寄与を考慮してる。ツイスト2 DAは主に主要な効果を捕らえ、ツイスト3 DAは高次相互作用からの追加の複雑さを含むんだ。
QCD総和則アプローチを使って、これらのDAのモーメントを計算するよ。モーメントは平均値で、DAの形や挙動に関する洞察を提供するんだ。これは、メソンが崩壊中にどのように振る舞うかを予測するモデルを構築するのに役立つよ。
軽円ハーモニックオシレーター模型の構築
パイオンDAの挙動をよりよく理解するために、軽円ハーモニックオシレーター(LCHO)モデルを作成するよ。このモデルは、メソン内のクォークのダイナミクスを記述するための体系的な方法を提供するんだ。私たちのDAモーメントをこのモデルにフィットさせることで、メソンの崩壊中の挙動についてより正確な予測を導き出せるよ。
遷移形状因子
遷移形状因子(TFF)は、崩壊率を計算するのに不可欠なんだ。崩壊過程中にメソンが他の粒子に変わる仕方を説明するんだ。TFFは、QCDの基本的な特性や私たちのメソンに関連するパラメータから導かれる軽円総和則を使って計算するよ。
TFFを研究することで、チャームメソンがどれくらい早く他の粒子に崩壊できるかを理解できるんだ。これは私たちの調査にとって重要な側面だよ。
崩壊過程の分析
TFFを得たら、特定の崩壊過程を分析できるよ。たとえば、チャームメソンが電荷レプトンや中性レプトンのペアに崩壊する様子を見てみることができるんだ。これらの崩壊過程は、以前計算したTFFやDAに影響されるんだ。
様々な崩壊に関連する観測量、例えば崩壊幅や分岐率の予測を示すよ。崩壊幅は、崩壊がどれくらい頻繁に起こるかを測るもので、分岐率は特定の崩壊経路の割合を示してるんだ。
前後非対称性と角度係数
崩壊率に加えて、崩壊に関与する粒子の角度分布も調査できるよ。前後非対称性は、崩壊生成物が空間にどのように分布しているかの指標だね。角度係数は、崩壊過程から生じる分布の形を特徴づけるんだ。
これらの側面は、崩壊に関わるダイナミクスについてより多くを明らかにして、結果がスタンダードモデルに基づく予想パターンから逸脱する場合には新しい物理学の信号を特定するのに役立つよ。
実験的観測
私たちの理論的予測を裏付けるために、様々なコラボレーションから得られた実験データと比較するよ。実験は、チャームメソンで観察された実際の崩壊率やパターンについて貴重な洞察を提供してくれる。私たちの予測が実験結果と一致すれば、理論的枠組みの妥当性が強化されるんだ。
逆に、予測と実験結果の間に大きな不一致があれば、それは素粒子物理学の理解が不完全であるか、新しい物理学が存在する可能性があることを示すかもしれないよ。
非標準ニュートリノ相互作用
私たちの研究の興味深い一面は、非標準ニュートリノ相互作用(NSI)を考慮することが含まれているよ。これらの相互作用は、通常は捕まえにくいニュートリノが特定の条件下で異なる振る舞いをするかもしれないことを示唆してるんだ。NSIを計算に含めることで、特にニュートリノが関与する崩壊過程の予測を洗練できるかもしれない。
NSIは理論的予測と実験結果のギャップを埋める可能性があって、粒子相互作用のより包括的な見方を提供してくれるんだ。
今後の方向性
今後は、実験装置や理論モデルの進展により、チャームメソンの崩壊をより深く調査できるようになるよ。もっと実験データが手に入ることで、私たちのモデルや予測をさらに洗練できるんだ。新しい技術や手法が登場するにつれて、素粒子物理学の理解が深まるのが特に重要だよ。
さらに、今後の研究ではチャームメソンを超えて、他の粒子や崩壊過程を探求することに焦点を当てる予定なんだ。目標は、粒子相互作用のより一貫性があり、包括的な全体像を織り成すことなんだ。
結論
QCD総和則を利用したチャームメソンの希少な崩壊の研究は、粒子相互作用の本質について深い洞察を提供してくれるよ。分布振幅、遷移形状因子、崩壊過程を分析することで、基本的な物理原則を理解するための基礎を築いているんだ。スタンダードモデルを超えた新しい物理学を発見する可能性は特にワクワクするし、この分野での研究努力を駆り立てているよ。理解を深め、新たな課題に取り組む中で、私たちが住む宇宙の複雑さについてさらに明らかにすることを楽しみにしているんだ。
タイトル: Investigation for $D^+ \to \pi^+ \nu\bar\nu$ decay process within QCDSR approach
概要: In the paper, we investigate the charmed meson rare decay process $D^+ \to \pi^+\nu\bar\nu$ by using QCD sum rules approach. Firstly, the pion twist-2 and twist-3 distribution amplitude $\xi$-moments $\langle\xi_{2;\pi}^n\rangle|_\mu$ up to 10th-order and $\langle \xi_{3;\pi}^{(p,\sigma),n}\rangle|_\mu$ up to fourth-order are calculated by using QCD sum rule under background field theory. After constructing the light-cone harmonic oscillator model for pion twist-2, 3 DAs, we get their behaviors by matching the calculated $\xi$-moments. Then, the $D\to \pi$ transition form factors are calculated by using QCD light-cone sum rules approach. The vector form factor at large recoil region is $f_+^{D\to\pi}(0) = 0.627^{+0.120} _{-0.080}$. By taking the rapidly $z(q^2,t)$ converging simplified series expansion, we present the TFFs and the corresponding angular coefficients in the whole squared momentum transfer physical region. Furthermore, we display the semileptonic decay process $\bar D^0 \to \pi^+ e\bar \nu_e$ differential decay widths and branching fraction with ${\cal B}(\bar D^0\to\pi^+e\bar\nu_e) = 0.308^{+0.155}_{-0.066} \times 10^{2}$. The $\bar D^0\to\pi^+e\bar\nu_e$ differential/total predictions for forward-backward asymmetry, $q^2$-differential flat terms and lepton polarization asymmetry are also given. After considering the non-standard neutrino interactions, the predictions for the $D^+ \to \pi^+ \nu\bar\nu$ branching fraction is ${\cal B}(D^+ \to \pi^+ {\nu }{\bar\nu}) = 1.85^{+0.93}_{-0.46}\times10^{-8}$.
著者: Yu Chen, Hai-Bing Fu, Tao Zhong, Sheng-Bo Wu, Dong Huang
最終更新: 2024-01-05 00:00:00
言語: English
ソースURL: https://arxiv.org/abs/2401.03109
ソースPDF: https://arxiv.org/pdf/2401.03109
ライセンス: https://creativecommons.org/licenses/by/4.0/
変更点: この要約はAIの助けを借りて作成されており、不正確な場合があります。正確な情報については、ここにリンクされている元のソース文書を参照してください。
オープンアクセスの相互運用性を利用させていただいた arxiv に感謝します。
参照リンク
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.66.014009
- https://arxiv.org/abs/hep-ph/0112235
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.2.1285
- https://arxiv.org/abs/0809.1869
- https://doi.org/10.1016/j.scib.2020.04.020
- https://arxiv.org/abs/2002.12088
- https://doi.org/10.1016/j.scib.2021.07.032
- https://arxiv.org/abs/2107.08414
- https://doi.org/10.1007/JHEP04
- https://arxiv.org/abs/1209.4235
- https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.119.181805
- https://arxiv.org/abs/1707.08377
- https://doi.org/10.1142/S0218301315710019
- https://arxiv.org/abs/1411.2430
- https://doi.org/10.1007/JHEP03
- https://arxiv.org/abs/1110.2862
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.103.015033
- https://arxiv.org/abs/2010.02225
- https://doi.org/10.1038/s41567-021-01478-8
- https://arxiv.org/abs/2103.11769
- https://arxiv.org/abs/1910.11775
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.105.L071102
- https://arXiv.org/abs/2112.14236
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.35.896
- https://doi.org/10.1016/0370-2693
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.44.R935
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.62.073001
- https://arxiv.org/abs/hep-ph/0004049
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.64.097301
- https://arxiv.org/abs/hep-ph/0012089
- https://doi.org/10.1016/S0550-3213
- https://arxiv.org/abs/hep-ph/0112310
- https://arxiv.org/abs/hep-ph/9507344
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.60.093008
- https://arxiv.org/abs/hep-ph/9903517
- https://arxiv.org/abs/10.1016/S0550-3213
- https://arxiv.org/abs/hep-ph/0107156
- https://doi.org/10.1088/1126-6708/2003/03/011
- https://arxiv.org/abs/hep-ph/0302093
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.61.113007
- https://arxiv.org/abs/hep-ph/9909355
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.64.073003
- https://arxiv.org/abs/hep-ph/0105196
- https://doi.org/10.1016/S0370-2693
- https://arxiv.org/abs/hep-ph/0202145
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.65.093015
- https://arxiv.org/abs/hep-ph/0112329
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.66.113001
- https://arxiv.org/abs/hep-ph/0207350
- https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.88.101804
- https://arxiv.org/abs/hep-ph/0111224
- https://arxiv.org/abs/hep-ph/0606013
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.44.1629
- https://arxiv.org/abs/hep-ph/0111137
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.73.113001
- https://arxiv.org/abs/hep-ph/0512195
- https://doi.org/10.1016/j.nuclphysb.2006.09.002
- https://arxiv.org/abs/hep-ph/0607267
- https://doi.org/10.1016/j.physletb.2008.01.049
- https://arxiv.org/abs/hep-ph/0702059
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.76.073008
- https://arxiv.org/abs/hep-ph/0702175
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.76.013001
- https://arxiv.org/abs/hep-ph/0702269
- https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.97.061804
- https://arxiv.org/abs/hep-ex/0604049
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.92.072012
- https://arxiv.org/abs/1508.07560
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.91.052022
- https://arxiv.org/abs/1412.5502
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.80.032005
- https://arxiv.org/abs/0906.2983
- https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.94.011601
- https://arxiv.org/abs/hep-ph/0408306
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.62.114002
- https://arxiv.org/abs/hep-ph/0001297
- https://doi.org/10.1088/0954-3899/39/2/025005
- https://arxiv.org/abs/1103.2973
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.71.014020
- https://arxiv.org/abs/hep-ph/0412140
- https://doi.org/10.1088/1126-6708/1999/01/010
- https://arxiv.hep-ph/9812375
- https://doi.org/10.1088/1126-6708/2006/05/004
- https://arxiv.org/abs/hep-ph/0603063
- https://doi.org/10.1007/JHEP08
- https://arxiv.org/abs/1903.08038
- https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.110.132001
- https://arxiv.org/abs/1301.0324
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.98.034010
- https://arxiv.org/abs/1805.08911
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.108.013006
- https://arxiv.org/abs/2306.08536
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.70.014013
- https://arxiv.org/abs/hep-ph/0402100
- https://doi.org/10.1140/epjc/s2005-02285-x
- https://arxiv.org/abs/hep-ph/0501032
- https://link.springer.com/article/10.1007/BF01554472
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.75.077301
- https://arxiv.org/abs/hep-ph/0703196
- https://doi.org/10.1016/j.nuclphysb.2019.114707
- https://arxiv.org/abs/1602.03030
- https://link.springer.com/article/10.1007/JHEP03
- https://arxiv.org/abs/2212.11624
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.80.114005
- https://arxiv.org/abs/0907.2842
- https://doi.org/10.1088/1126-6708/2008/04/014
- https://arxiv.org/abs/0801.1796
- https://doi.org/10.1140/epjc/s10052-021-09958-0
- https://arxiv.org/abs/2102.05293
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.49.1490
- https://arxiv.org/abs/9402285
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.82.034024
- https://arxiv.org/abs/1005.3359
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.84.074011
- https://arxiv.org/abs/1106.4365
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.59.093004
- https://arxiv.org/abs/hep-ph/9711284
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.70.093013
- https://arxiv.org/abs/hep-ph/0408252
- https://doi.org/10.1142/S0217751X06032277
- https://arxiv.org/abs/hep-ph/0507136
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.104.016021
- https://arxiv.org/abs/2102.03989
- https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.96.201601
- https://arxiv.org/abs/0602252
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.77.056007
- https://arxiv.org/abs/0802.0514
- https://doi.org/10.1142/9789814293242
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.83.036002
- https://arxiv.org/abs/1101.3592
- https://doi:10.1103/PhysRevD.43.2931
- https://doi.org/10.1016/j.nuclphysb.2014.04.021
- https://arxiv.org/abs/1309.5723
- https://pdg.lbl.gov/2020/listings/contents_listings.html
- https://doi.org/Shifman:1980ui
- https://doi.org/10.1142/S0217751X1550116X
- https://arxiv.org/abs/1404.6642
- https://arxiv.org/abs/hep-ph/0010175
- https://doi.org/10.1016/j.physletb.2004.07.004
- https://arxiv.org/abs/hep-ex/0406028
- https://www.sciencedirect.com/science/article/pii/S0370269306010331
- https://arxiv.org/abs/hep-ph/0608116
- https://link.springer.com/article/10.1007/JHEP08
- https://arxiv.org/abs/1503.05534
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.108.076003
- https://arxiv.org/abs/2306.07595
- https://arxiv.org/abs/9505246
- https://arxiv.org/abs/2105.03453