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# 物理学# 原子核理論# 高エネルギー物理学-現象論# 原子核実験

粒子衝突におけるボトモニウムの生成

陽子-陽子や重イオン衝突でボトモニウムがどう形成されるかを探る。

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ボトミウム生成のダイナミクボトミウム生成のダイナミクの分析。高エネルギー衝突におけるボトモニウム形成
目次

ボトモニウムっていうのは、ボトムクォークとその反粒子からできてる粒子のことだよ。これらの粒子がどのように生成されるかを理解するために、プロトン-プロトン(pp)衝突と重イオン衝突っていう二つの異なる衝突の種類を見ていくよ。それぞれの衝突は、衝突環境の条件によってボトモニウムを異なる方法で生成するんだ。

プロトン-プロトン衝突

プロトン-プロトンの衝突では、ボトムクォークとその反クォークが束縛状態を形成することでボトモニウムができるよ。このプロセスは、高エネルギー衝突で粒子がどのように生成されるかをシミュレートするイベントジェネレーターPYTHIAから始まるんだ。これを使って、衝突後にこれらの粒子がどう振る舞うかの舞台を整えている感じだね。

ボトムクォークと反クォークが生成されると、彼らは一緒になってボトモニウムを形成する。彼らの相互作用を理解するために、科学者たちはシュレディンガー方程式っていう数学の道具を使うんだ。この方程式は、ボトムクォークと反クォークがいろんな条件でどう振る舞うかを説明するのに役立つよ。具体的には、システム内のエネルギーと、そのエネルギーが温度みたいな条件が変わるにつれてどう変化するかを決めるのに使われるんだ。

これらの衝突でどれだけのボトモニウム粒子が生成されるかを調べるために、運動量とラピディティの分布を見ていくよ。運動量はこれらの粒子がどれくらい速く、どの方向に動いているかを指していて、ラピディティは特定の経路に沿った運動を説明するのに役立つんだ。これらの分布を調べることで、pp衝突中にボトモニウムがどのくらい生成されるかを理解できるんだ。

重イオン衝突

それに対して、重イオン衝突では、鉛原子核みたいなもっと大きな粒子が関わってくるよ。これらの重い粒子が衝突すると、クォーク-グルーオンプラズマ(QGP)って呼ばれる熱くて密な物質の状態を作り出すんだ。この状態では、物質の基本的な構成要素であるクォークとグルーオンが通常作る粒子から切り離されるんだ。ボトモニウムがこの環境でどうなるかを理解するには、別のアプローチが必要だよ。

重イオン衝突でボトモニウムが形成されるとき、その運命はQGPの影響を受けるんだ。ここでは、色の中立性が重要な役割を果たす。つまり、ボトムクォークと環境との相互作用は、小さいシステムよりも激しくないってこと。だから、ボトモニウムは生成される可能性があるけど、QGPがそれを崩壊させたり解体したりする可能性もあるんだ。

ボトムクォークとQGPとの相互作用は、レムラー形式によって説明されていて、これが重いクォークがどのように散乱するかを理解するのに役立つんだ。散乱にはボトムクォークとQGPの構成要素であるパートンとの相互作用が含まれていて、これらの相互作用は生成されるボトモニウム粒子の数に影響を与えるから、重イオン衝突の重要な側面になるんだ。

生成のメカニズム

ボトモニウムの生成は、摂動的プロセスと非摂動的プロセスの両方の結果なんだ。摂動的プロセスは、高エネルギー相互作用を通じてボトムクォークペアを生成することに関連していて、非摂動的プロセスは束縛状態の形成と関係してるよ。ここでの課題は、個々のクォークを作ることはよく理解されてるけど、束縛状態を形成することはもっと複雑だってことだね。

もっと重要な点は、重イオン衝突の条件がボトモニウム生成の抑制と強化の両方を引き起こす可能性があるってことだ。QGPが熱すぎるとボトモニウムを解体することが抑制になり、一方で異なるクォークペアからクォークoniumを形成する条件が整うと強化が起こることがあるんだ。

QGPの温度が高いと、クォーク間の相互作用が遮蔽されて、結合が弱まり、分解の可能性が出てくる。これは実験でも観測されていて、重イオン衝突ではボトモニウムが予想よりも少ないって証拠になってるんだ。

熱的特性と解離

ボトモニウムの熱的特性は、QGP内での振る舞いを理解するために重要だよ。解離温度は重要で、これはボトモニウムが存在できない温度を示しているんだ。QGPの温度がこの解離温度を超えると、ボトモニウム粒子は分解しちゃう。

温度がボトモニウムに与える影響を視覚化する一つの方法は、その大きさや半径を見ていくことだよ。温度が上がると、ボトモニウムの大きさも変わる。科学者たちはこの大きさの変化を計算して、ボトモニウムがQGP内で生存できるタイミングを判断するんだ。

再生と強化

興味深いことに、高い衝突エネルギーではオフダイアゴナル再生と呼ばれる現象が起こることがあるんだ。このプロセスは、異なる衝突で生成された重いクォークが、QGPが十分に冷却されたときにペアを作ってボトモニウムを形成するってこと。これが、抑制効果に対抗するボトモニウム生成の増加を引き起こすんだ。

核修正因子、つまり重イオン衝突とpp衝突でのボトモニウム生成の違いを示す指標の値が高エネルギーで大きくなることも再生の考えを支持しているよ。これは、一部のボトモニウムが抑制されていても、再生のイベントによって全体的な生成はまだ増加する可能性があるってことだね。

発見のまとめ

いくつかのモデルが重イオン衝突でのボトモニウム生成を説明しようとしてきたよ。重要な要素は、解離温度とQGP内でのエネルギー損失を理解することで、これらは実験で目に見えるボトモニウム粒子の数を予測するのに重要なんだ。

ボトムクォークと彼らが形成する状態の振る舞いを詳しく調べることで、粒子物理学における衝突のより広いダイナミクスを理解できるようになるんだ。これらの現象を理解することは、宇宙の最も基本的なレベルでの理解を深めることにつながるよ。

全体的に、pp衝突と重イオン衝突の両方でボトモニウムを研究することは、極限な条件下での物質の複雑な振る舞いを理解するのに役立つ豊かな物理の相互作用を明らかにしているんだ。

オリジナルソース

タイトル: Bottomonium production in pp and heavy-ion collisions

概要: We study bottomonium $b\bar b$ production in pp collisions as well as in heavy-ion collisions, using a quantal density matrix approach. The initial bottom (anti)quarks are provided by the PYTHIA event generator. We solve the Schr\"odinger equation for the $b\bar b$ pair, identifying the potential with the free energy, calculated with lattice QCD, to obtain the temperature dependent $b\bar b$ density matrix as well as the dissociation temperature. The formation of bottomonium is given by projection of the bottomonium density matrix onto the density matrix of the system. With this approach we describe the rapidity and transverse momentum distribution of the $\Upsilon $(nS) in pp collisions at $\sqrt{s_{\rm NN}}=$ 5.02 TeV extending a similar calculation for the charmonium states \cite{Song:2017phm}. We employ the Remler formalism to study the $b\bar b$ production in heavy ion collisions in which the heavy quarks scatter elastically with partons from the quark gluon plasma (QGP). The elastic scattering of heavy (anti)quark in QGP is realized by the dynamical quasi-particle model (DQPM) and the expanding QGP is modeled by PHSD. We find that a reduction to 10 \% of the scattering cross section for a (anti)bottom quark with a QGP parton reproduces the experimental data. This suggests that due to color neutrality the scattering cross section of the small $b\bar b$ system with a parton is considerably smaller than twice the bottom-parton scattering cross section.

著者: Taesoo Song, Joerg Aichelin, Jiaxing Zhao, Pol Bernard Gossiaux, Elena Bratkovskaya

最終更新: 2024-01-18 00:00:00

言語: English

ソースURL: https://arxiv.org/abs/2305.10750

ソースPDF: https://arxiv.org/pdf/2305.10750

ライセンス: https://creativecommons.org/licenses/by/4.0/

変更点: この要約はAIの助けを借りて作成されており、不正確な場合があります。正確な情報については、ここにリンクされている元のソース文書を参照してください。

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