高次元における動的量子位相転移
DQPTsの探求と複雑系におけるフィッシャーのゼロの役割。
― 1 分で読む
ダイナミカル量子位相転移(DQPT)は、システムが時間とともに変化する時に起こる面白い物理現象だよ。ある状態から始まったシステムが、パラメータの変化によって突然別の状態に切り替わることを想像してみて。プロセスの中で、システムは特性に急激な変化を経験することがあるんだ。これらの変化は、氷に変わる水のような位相転移の際に起こる現象に似てるけど、コンテキストが違うんだよね。
DQPTに関する研究のほとんどは、一次元システムに焦点を当ててるから、比較的シンプルなんだ。でも、二次元や三次元システムでのこれらの転移がどう振る舞うかについては、まだまだ学ぶことがたくさんあるんだ。この文章では、高次元での転移がどのように起こるのか、そしてそれが量子力学の理解に何を意味するのかを見ていくよ。
ダイナミカル量子位相転移を理解する
ダイナミカル量子位相転移は、システムが急に変更されるときに生じるんだ。具体的には、支配方程式のパラメータを変えるときね。システムが進化する過程で、以前とはかなり違った振る舞いをする時点に到達することがあるんだ。これらのポイントは、元の状態に戻る確率を示す「リターンレート」が急激に変わることでマークされるんだ。
一次元システムでは、これらの転移は「フィッシャーゼロ」と呼ばれる特別な点に関連づけられることができる。フィッシャーゼロは、特定の方程式が解くのが難しくなる空間の数学的ポイントだよ。一次元では、これらのゼロは実時間軸と交差する線を作って、交差したときにリターンレートが急激に変わる原因になるんだ。フィッシャーゼロの密度が高い場所では、リターンレートの振る舞いに顕著なピークやディップが見られるんだ。
二次元および三次元システム
二次元や三次元システムに移ると、状況がもっと複雑になる。フィッシャーゼロは、複素時間空間に表面を形成するんだ。システムがこれらの表面を通過する際、リターンレートの挙動は特定の領域内のフィッシャーゼロの密度に影響されるんだ。
二次元では、フィッシャーゼロが集まっている領域が存在することがわかる。これらの領域に入ると、システムのリターンレートの挙動に明らかな変化が生じる。ゼロの密度が変わることで、変化の鋭さが決まる。密度が低ければ、リターンレートは徐々に変わるかもしれない。でも、密度が高いと、リターンレートは急激なスパイクやドロップを経験することがある。
三次元では、フィッシャーゼロは依然として表面を作り出すけど、今度は二次元に限られず、空間のより広い領域を含むことができるんだ。これにより、これらの表面が実時間軸とどのように交わるかを考慮しなければならないので、影響を追跡するのがさらに複雑になるんだよ。
フィッシャーゼロの詳細
フィッシャーゼロは、DQPTを理解する上で重要なんだ。これは、方程式の中で特定の数学的条件が満たされないときに発生し、計算にゼロが生じることにつながるんだ。一時元システムでは、これらのゼロは実時間軸での直接的な交差を引き起こして、リターンレートに瞬間的な変化をもたらすんだよ。
でも、二次元システムでは、これらのゼロの形が変わるんだ。実時間軸を交差すると、単純な線ではなく大きなループで交差するんだ。これにより、システムを分析する際に、点だけでなく領域を考慮する必要が出てくる。これらの交差が起こるクリティカル領域は、フィッシャーゼロの周りの物理特性の変化を示すクリティカルモメンタムループのセットによって決まるんだ。
三次元モデルでは、状況はさらに複雑になる。ここでは、フィッシャーゼロが三次元の表面を作り出す。単純な交差の代わりに、システムのリターンレートの変化との関連や、この挙動が時間とともにどのように進化するかを分析しなければならないんだ。
特定のモデル例
これらの概念を説明するために、超伝導体の簡略版のような二次元システムを考えてみよう。このようなモデルでは、フィッシャーゼロが転移中にどのように振る舞うかを追跡することができるんだ。モデル内のパラメータを変更すると、フィッシャーゼロがどう影響を与えるかを見ることができるよ。
二バンドモデルでは、計算の結果、フィッシャーゼロの密度がクリティカル領域のエッジで大きく変わることが示される。これらのエッジを越えると、リターンレートが鋭い点やカスプを示して、システムの状態が突然変わることを示すんだ。これは、システムがダイナミカル位相転移を経験している明確なサインだね。
三次元モデルの場合、トポロジカル絶縁体を想像してみて。これは、表面状態に関連するユニークな特性を持ってるんだ。パラメータを変えることで、再度フィッシャーゼロがリターンレートにどのように影響を与えるかを観察できる。二次元とは異なり、クリティカル領域のエッジでフィッシャーゼロの密度がより安定していることがわかるかもしれない。これにより、リターンレートの変化が滑らかになって、波が隙間を通るときの滑らかさに似てるんだ。
結論
結論として、ダイナミカル量子位相転移は、突然の変化に対して量子システムがどのように振る舞うかを明らかにする興味深い現象だよ。一時元システムでの転移についてはかなり知られているけど、二次元や三次元システムへの理解を広げることは新しい挑戦と機会を提供してくれる。
フィッシャーゼロの役割はこれらの転移の中心にあって、システムの挙動が急激に変わる場所を示してくれる。二次元や三次元では、これらのゼロの性質や分布が、システムが変化にどう反応するかについての新しい洞察をもたらすんだ。異なるモデルやその特性を研究することで、量子システムの複雑な挙動やこの物理学の分野での進行中の調査に対する理解を深めることができるんだよ。
タイトル: Fisher zeroes and dynamical quantum phase transitions for two- and three-dimensional models
概要: Dynamical quantum phase transitions are non-analyticities in a dynamical free energy (or return rate) which occur at critical times. Although extensively studied in one dimension, the exact nature of the non-analyticity in two and three dimensions has not yet been fully investigated. In two dimensions, results so far are known only for relatively simple two-band models. Here we study the general two- and three-dimensional cases. We establish the relation between the non-analyticities in different dimensions, and the functional form of the densities of Fisher zeroes. We show, in particular, that entering a critical region where the density of Fisher zeroes is non-zero at the boundary always leads to a cusp in the derivative of the return rate while the return rate itself is smooth. We illustrate our results by obtaining analytical results for exemplary two- and three-dimensional models.
著者: Tomasz Masłowski, Hadi Cheraghi, Jesko Sirker, Nicholas Sedlmayr
最終更新: 2024-12-17 00:00:00
言語: English
ソースURL: https://arxiv.org/abs/2409.09070
ソースPDF: https://arxiv.org/pdf/2409.09070
ライセンス: https://creativecommons.org/licenses/by/4.0/
変更点: この要約はAIの助けを借りて作成されており、不正確な場合があります。正確な情報については、ここにリンクされている元のソース文書を参照してください。
オープンアクセスの相互運用性を利用させていただいた arxiv に感謝します。
参照リンク
- https://doi.org/
- https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.110.135704
- https://doi.org/10.1103/PhysRevB.89.125120
- https://doi.org/10.1088/1361-6633/aaaf9a
- https://doi.org/10.12693/APhysPolA.135.1191
- https://doi.org/10.1103/PhysRevB.87.195104
- https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.113.205701
- https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.115.140602
- https://doi.org/10.1103/PhysRevB.92.104306
- https://doi.org/10.1103/PhysRevB.96.134427
- https://doi.org/10.1103/PhysRevB.96.104436
- https://doi.org/10.1103/PhysRevResearch.2.033111
- https://doi.org/10.1103/PhysRevE.98.052116
- https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.120.130601
- https://doi.org/10.1103/PhysRevB.100.144203
- https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.122.250401
- https://doi.org/10.1103/PhysRevA.100.031601
- https://doi.org/10.1103/PhysRevB.100.184310
- https://doi.org/10.1103/PhysRevB.102.220302
- https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.125.143602
- https://doi.org/10.1103/PhysRevB.102.094302
- https://doi.org/10.1103/PhysRevB.104.115159
- https://doi.org/10.1103/PhysRevB.104.085104
- https://doi.org/10.1103/PhysRevB.104.115133
- https://doi.org/10.1103/PhysRevB.104.075130
- https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.126.040602
- https://doi.org/10.1002/andp.202000542
- https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.126.200602
- https://doi.org/10.1088/1367-2630/ad016e
- https://doi.org/10.1103/PhysRevB.108.064305
- https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.119.080501
- https://doi.org/10.1038/s41567-017-0013-8
- https://doi.org/10.1038/nature24654
- https://doi.org/10.1103/PhysRevApplied.11.044080
- https://doi.org/10.1126/sciadv.aax1568
- https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.124.250601
- https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.124.043001
- https://doi.org/10.1103/PhysRevB.89.161105
- https://doi.org/10.1103/PhysRevB.95.075143
- https://doi.org/10.1103/PhysRevB.96.224302
- https://doi.org/10.1088/1361-648X/aae1c5
- https://doi.org/10.1038/s41598-019-39595-3
- https://doi.org/10.1103/PhysRevB.105.094514
- https://doi.org/10.1209/0295-5075/106/67003
- https://doi.org/10.1103/PhysRevB.100.085308
- https://doi.org/10.1103/PhysRevB.102.144306
- https://doi.org/10.1088/1361-648X/ac0b60
- https://doi.org/10.1103/PhysRevA.103.012204
- https://doi.org/10.1038/s41467-021-25355-3
- https://doi.org/10.1103/PhysRevB.105.094304
- https://doi.org/10.1016/j.physa.2022.127866
- https://doi.org/10.1103/PhysRevB.105.094311
- https://doi.org/10.1103/PhysRevB.97.094110
- https://doi.org/10.1103/PhysRevB.97.045147
- https://doi.org/10.1103/PhysRevB.96.180303
- https://doi.org/10.1103/PhysRevB.96.180304
- https://doi.org/10.1103/PhysRevB.93.104302
- https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.121.130603
- https://doi.org/10.1103/PhysRevB.97.174401
- https://doi.org/10.1103/PhysRevA.101.012111
- https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.129.220602
- https://doi.org/10.1103/PhysRevA.105.022220
- https://arxiv.org/abs/2210.04093
- https://doi.org/10.1103/PhysRevB.92.075114
- https://doi.org/10.1103/PhysRevB.91.155127
- https://doi.org/10.1088/1751-8113/49/18/185004
- https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.118.015701
- https://doi.org/10.1103/PhysRevB.97.064304
- https://doi.org/10.1103/PhysRevB.99.054302
- https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.122.050403
- https://doi.org/10.1103/PhysRevB.101.014301
- https://doi.org/10.1103/PhysRevResearch.3.043064
- https://doi.org/10.1103/PhysRevB.108.094306
- https://doi.org/10.1088/1361-648X/ad4a16
- https://doi.org/10.1103/PhysRevB.93.085416
- https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.117.086802
- https://doi.org/10.1103/PhysRevB.100.224307
- https://doi.org/10.1103/PhysRevB.105.165149
- https://doi.org/10.1103/PhysRevResearch.4.013250
- https://doi.org/10.1103/PhysRevResearch.4.033032
- https://doi.org/10.1103/PhysRevB.109.L140303
- https://doi.org/10.1103/PhysRevB.109.134301
- https://doi.org/10.1103/PhysRevB.92.115115
- https://doi.org/10.1103/PhysRevB.108.035418
- https://doi.org/10.5281/ZENODO.592154
- https://doi.org/10.1088/1367-2630/12/6/065010
- https://doi.org/10.1103/RevModPhys.88.035005
- https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.49.405
- https://doi.org/10.1063/1.531672
- https://doi.org/10.1103/PhysRevA.75.032333