Capire i sistemi a due livelli e i loro accoppiamenti
Questo articolo esamina il comportamento dei sistemi a due livelli sotto diverse condizioni di accoppiamento.
― 5 leggere min
Indice
I sistemi a due livelli (2LS) sono sistemi quantistici che possono occupare uno dei due stati energetici. Spesso vengono modellati usando atomi o atomi artificiali, che possono emettere e assorbire luce. In questo articolo, vediamo come si comportano questi sistemi quando sono guidati da una sorgente di luce esterna e come diversi tipi di interazioni possono influenzare il loro comportamento.
Il Concetto di Fluorescenza di risonanza
La fluorescenza di risonanza è il processo tramite il quale un atomo emette luce dopo essere stato eccitato da un campo esterno. Quando un atomo viene colpito da luce che corrisponde al suo livello energetico, assorbe la luce e poi la riemette, producendo uno specifico schema di luce chiamato spettro di fluorescenza di risonanza. Una caratteristica ben nota di questo spettro è il tripletto di Mollow, che consiste in un picco centrale e due picchi più piccoli ai lati.
Esplorando i Accoppiamenti tra Sistemi a Due Livelli
Nel nostro studio, analizziamo coppie di sistemi a due livelli che sono accoppiati tra loro. Questo accoppiamento può avvenire in modi diversi. Abbiamo l'Accoppiamento Coerente, dove l'interazione è stabile, e l'accoppiamento incoerente, dove l'interazione è casuale. La nostra esplorazione comprende come la natura di questi accoppiamenti possa portare a vari comportamenti e schemi spettrali nei sistemi.
Tipi di Accoppiamento
Accoppiamento Coerente: Questo avviene quando i sistemi a due livelli interagiscono in modo stabile e prevedibile. Le proprietà del sistema possono cambiare significativamente a seconda della forza di questo accoppiamento.
Accoppiamento Incoerente: Questo coinvolge interazioni casuali. Porta a comportamenti più complessi e può a volte intrappolare le popolazioni dei sistemi, rendendolo diverso dall'accoppiamento coerente puro.
Accoppiamento unidirezionale: In certe configurazioni, un sistema può influenzare l'altro senza alcun feedback dal secondo al primo. Questo può portare a dinamiche interessanti in cui il sistema guidato si comporta come se fosse decoupled.
Accoppiamento Asimmetrico: Questa situazione si verifica quando le forze di interazione non sono uguali in entrambe le direzioni. Permette una gamma più ampia di comportamenti nei sistemi.
Comportamento dei Sistemi a Due Livelli Sotto Diversi Accoppiamenti
Regime di Accoppiamento Coerente
Quando ci concentriamo solo sull'accoppiamento coerente, osserviamo come le popolazioni dei sistemi a due livelli cambiano mentre regoliamo fattori come la forza di guida. Qui, un forte accoppiamento coerente porta alla formazione di stati distinti, dove uno degli stati può diventare significativamente popolato mentre gli altri rimangono meno popolati.
Caratteristiche Ottiche
Lo spettro ottico risultante dall'accoppiamento coerente può variare ampiamente. Con una forte guida, il comportamento può portare a schemi come il quintetto di Mollow-un'estensione del tripletto di Mollow osservato in singoli atomi. La combinazione della forza di guida e dell'accoppiamento porta a diverse caratteristiche nello spettro ottico, dove vediamo vari picchi associati agli stati energetici sottostanti del sistema.
Regime di Accoppiamento Incoerente
Al contrario, quando esaminiamo il regime di accoppiamento incoerente, notiamo effetti più interessanti. Qui, le popolazioni medie dei sistemi a due livelli dipendono fortemente dalla forza delle interazioni incoerenti.
Intrappolamento della Popolazione
Un aspetto notevole di questo regime è la possibilità di intrappolamento della popolazione, dove certi stati diventano immuni al decadimento, permettendo loro di coesistere senza svanire. Questo fenomeno non può verificarsi in sistemi puramente coerenti, evidenziando il comportamento unico introdotto dall'accoppiamento incoerente.
Correlazioni nei Regimi Coerente e Incoerente
Le correlazioni tra le emissioni dei sistemi a due livelli differiscono anche notevolmente a seconda che l'accoppiamento sia coerente o incoerente. Quando l'accoppiamento è incoerente, le emissioni possono mostrare anticollegamento-dove la presenza di un'emissione suggerisce l'assenza di un'altra. Nel frattempo, nel regime coerente, le emissioni possono mostrare chiare correlazioni.
Accoppiamento Unidirezionale e le Sue Implicazioni
Nel caso di accoppiamento unidirezionale, otteniamo una visione su come i sistemi a due livelli possono interagire senza feedback tra di loro. Qui, possiamo vedere che il sistema guidato si comporta in modo simile a un sistema isolato a causa della mancanza di influenza dal secondo sistema.
Tendenze della Popolazione
Le popolazioni degli stati in questo regime mostrano tendenze interessanti. Quando avviene una forte guida, lo stato del primo sistema si avvicina a quello di un singolo sistema a due livelli non accoppiato, il che indica che l'influenza diretta del secondo sistema è stata annullata.
Comportamento del Cross-Correlatore
Il cross-correlatore in questo regime rivela comportamenti unici a seconda della forza di guida. Con piccole ampiezze di guida, possiamo osservare vari effetti di correlazione, mentre una forte guida tende a smussare queste correlazioni, portando a un comportamento simile a quello di sistemi decoupled.
Accoppiamento Asimmetrico e i Suoi Effetti
Man mano che spostiamo il nostro focus verso l'accoppiamento asimmetrico, troviamo ancora più complessità. Le diverse forze di accoppiamento hanno un impatto significativo, portando a risposte spettrali varie e distribuzioni di popolazione.
Analisi dello Spettro Ottico
Lo spettro ottico nel regime asimmetrico può spostarsi drasticamente in base alle forze relative degli accoppiamenti. Quando un sistema è molto più forte, possiamo vedere uno spostamento distintivo nelle caratteristiche spettrali, inclusa la formazione di doppietti asimmetrici o spostamenti nelle caratteristiche di tripletto.
Fattori Influenzanti sulle Correlazioni
Il comportamento di correlazione subisce anche cambiamenti significativi nel regime asimmetrico. L'interazione tra accoppiamenti coerenti e incoerenti porta a una ricca varietà di possibili risultati, da un forte raggruppamento a un anticollegamento, a seconda dei parametri specifici scelti.
Conclusione
Lo studio della fluorescenza di risonanza nei sistemi a due livelli accoppiati svela un paesaggio eccitante di comportamenti quantistici. Esaminando come questi sistemi interagiscono sotto diversi tipi di accoppiamento, otteniamo intuizioni sulle loro proprietà ottiche e sulla meccanica quantistica sottostante. L'intricata interazione tra dinamiche coerenti e incoerenti crea una moltitudine di fenomeni che potrebbero trovare applicazioni nelle future tecnologie quantistiche e nei sistemi di comunicazione.
Direzioni Future
Mentre continuiamo a svelare le complessità dei sistemi a due livelli accoppiati, ci aspettiamo che ulteriori esplorazioni porteranno a una comprensione migliorata e a applicazioni innovative nel campo dell'ottica quantistica. Sia attraverso lo sviluppo di reti quantistiche migliorate che di dispositivi quantistici innovativi, il potenziale per nuove scoperte rimane vasto.
Titolo: Resonance fluorescence of two asymmetrically pumped and coupled two-level systems
Estratto: We study a driven-dissipative duo of two-level systems in an open quantum systems approach, modelling a pair of atoms or (more generally) meta-atoms. Allowing for complex-valued couplings in the setup, which are of both a coherent and incoherent character, gives rise to a diverse coupling landscape. We consider several points on this landscape, for example where the coupling between the two coupled two-level systems is dominated by coherent, incoherent, unsymmetrical and even unidirectional interactions. Traversing the coupling terrain leads to remarkable features in the populations of the pair, correlations and optical spectra. Most notably, the famous Mollow triplet spectrum for a single atom may be superseded for a pair by a Mollow quintuplet (or even by a spectral singlet) and the setup allows for population trapping to arise, all depending upon the precise nature of the coupling between the two-level systems.
Autori: C. A. Downing, E. del Valle, A. I. Fernández-Domínguez
Ultimo aggiornamento: 2023-02-17 00:00:00
Lingua: English
URL di origine: https://arxiv.org/abs/2302.09020
Fonte PDF: https://arxiv.org/pdf/2302.09020
Licenza: https://creativecommons.org/licenses/by/4.0/
Modifiche: Questa sintesi è stata creata con l'assistenza di AI e potrebbe presentare delle imprecisioni. Per informazioni accurate, consultare i documenti originali collegati qui.
Si ringrazia arxiv per l'utilizzo della sua interoperabilità ad accesso aperto.
Link di riferimento
- https://www.jetp.ac.ru/cgi-bin/dn/e_014_02_0328.pdf
- https://doi.org/10.1103/PhysRev.167.89
- https://doi.org/10.1103/PhysRev.188.1969
- https://doi.org/10.1103/PhysRevA.3.1044
- https://doi.org/10.1103/PhysRevA.13.2123
- https://doi.org/10.1103/PhysRevA.15.689
- https://doi.org/10.1088/0022-3700/7/7/002
- https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.35.1426
- https://doi.org/10.1007/BF01409169
- https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.39.691
- https://doi.org/10.1038/nphys812
- https://doi.org/10.1126/science.1142979
- https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.99.187402
- https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.103.167402
- https://doi.org/10.1038/nphys1184
- https://doi.org/10.1038/nphys1182
- https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.102.243602
- https://doi.org/10.1038/s41534-021-00367-5
- https://doi.org/10.1038/ncomms9603
- https://doi.org/10.1103/PhysRevA.15.1613
- https://doi.org/10.1016/0030-4018
- https://doi.org/10.1103/PhysRevA.18.1298
- https://doi.org/10.1103/PhysRevA.18.185
- https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.43.1106
- https://doi.org/10.1088/0022-3700/13/13/023
- https://doi.org/10.1103/PhysRevA.21.257
- https://doi.org/10.1103/PhysRevA.23.853
- https://doi.org/10.1103/PhysRevA.25.1528
- https://doi.org/10.1103/PhysRevA.41.359
- https://doi.org/10.1103/PhysRevA.52.636
- https://doi.org/10.1103/PhysRevA.64.063801
- https://doi.org/10.1364/OL.38.001691
- https://doi.org/10.1103/PhysRevA.103.053702
- https://doi.org/10.1103/PhysRevResearch.3.033136
- https://doi.org/10.1016/S0370-1573
- https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.40.1334
- https://doi.org/10.1103/PhysRevA.34.4070
- https://doi.org/10.1103/PhysRevA.87.061801
- https://doi.org/10.1103/PhysRevA.94.023842
- https://doi.org/10.1126/science.1244324
- https://doi.org/10.1038/nature21037
- https://doi.org/10.1088/2040-8986/aaaa56
- https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.122.057401
- https://doi.org/10.1063/1.5144202
- https://doi.org/10.1103/PhysRevA.102.013723
- https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.70.2269
- https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.70.2273
- https://doi.org/10.1103/PhysRevX.5.021025
- https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.115.196402
- https://doi.org/
- https://doi.org/10.1038/s41598-018-24975-y
- https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.124.063603
- https://doi.org/10.1103/PhysRevB.79.235325
- https://doi.org/10.1103/PhysRevB.79.235326
- https://doi.org/10.1103/PhysRevA.84.043816
- https://doi.org/10.1103/PhysRevA.81.053811
- https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.105.233601
- https://doi.org/10.1038/s41598-022-15735-0
- https://doi.org/10.1103/PhysRevA.66.063810
- https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.106.020501
- https://doi.org/10.1038/ncomms13632
- https://doi.org/10.1038/s41467-017-01158-3
- https://doi.org/10.1088/1367-2630/ab3ca9
- https://doi.org/10.1364/OL.428659
- https://doi.org/10.1103/PhysRevA.94.063825
- https://doi.org/10.1103/PhysRevA.94.063826
- https://doi.org/10.1103/PhysRevA.91.063815
- https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.121.137203
- https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.123.127202
- https://doi.org/10.1038/s42005-022-00832-3
- https://doi.org/10.1103/PhysRevE.105.064206
- https://doi.org/10.1103/PhysRevB.84.235306
- https://doi.org/10.1088/1367-2630/ac6a46
- https://doi.org/10.1063/5.0102674
- https://doi.org/10.1103/PhysRevB.106.104432
- https://doi.org/10.1515/nanoph-2022-0231
- https://doi.org/10.1103/RevModPhys.90.031002
- https://doi.org/10.1103/RevModPhys.91.015005
- https://doi.org/10.1146/annurev-conmatphys-031119-050605
- https://doi.org/10.1364/JOSAB.36.000323
- https://doi.org/10.1038/s42005-021-00757-3