Étudier le modèle SSH en 2D dans des champs magnétiques
Étude des propriétés de transport dans le modèle SSH 2D sous l'influence d'un champ magnétique.
― 8 min lire
Table des matières
- Effet Hall quantique
- Exploration du modèle SSH 2D dans le régime Hall quantique
- Propriétés de transport et Densité locale d'états
- Observations clés
- Écarts de bande d'énergie
- Résultats et discussion
- Transport le long de la direction x
- Transport le long de la direction y
- Densité locale d'états et structure de bande
- Conclusion
- Source originale
- Liens de référence
Le modèle Su-Schrieffer-Heeger (SSH) est un cadre théorique bien connu utilisé pour étudier certains types de matériaux. Ce modèle est particulièrement utile pour comprendre des systèmes où les propriétés des matériaux varient de manière prévisible. À l'origine, il a été conçu pour des chaînes d'atomes unidimensionnelles, où les électrons peuvent sauter d'un atome à l'autre. Dans ce modèle, on trouve deux types de forces de saut : le saut intracellulaire, où les électrons se déplacent entre les atomes de la même unité, et le saut intercellulaire, où les électrons se déplacent entre différentes unités.
Le Modèle SSH a été adapté et exploré dans divers domaines, comme les systèmes photoniques, les supraconducteurs et même les circuits électriques. Une caractéristique clé de ce modèle est sa capacité à démontrer des États de bord, des états localisés qui existent aux bords des matériaux. Ces états de bord sont peu affectés par le désordre, ce qui en fait un domaine d'étude important en physique de la matière condensée.
Effet Hall quantique
L'effet Hall quantique (QHE) est un phénomène fascinant observé dans des matériaux bidimensionnels soumis à de forts champs magnétiques. Dans cet effet, le mouvement des électrons devient confiné dans le volume du matériau, mais ils peuvent se déplacer librement le long des bords. Cela donne lieu à des propriétés électriques distinctives, qui peuvent être mesurées en observant des plateaux dans la résistance de Hall lorsque l'intensité du champ magnétique change.
Les chercheurs ont étudié le QHE de manière approfondie depuis sa découverte, et cela a conduit à d'importantes découvertes sur le comportement des électrons dans des systèmes de faible dimension. Le QHE a également été observé dans divers matériaux, y compris le graphène et d'autres isolants topologiques, qui présentent des propriétés uniques en raison de leur structure de bande.
Exploration du modèle SSH 2D dans le régime Hall quantique
Dans notre enquête, nous nous concentrons sur la compréhension des propriétés de transport d'un modèle SSH bidimensionnel en présence d'un champ magnétique. Le modèle SSH 2D est créé en empilant plusieurs chaînes SSH 1D. Cette configuration nous permet d'étudier les interactions entre les paramètres de saut et leur influence sur le comportement électronique.
En appliquant un champ magnétique, nous considérons comment il affecte les niveaux d'énergie du système et les propriétés de conduction globales. La présence du champ magnétique peut conduire à la formation de niveaux de Landau, qui sont des niveaux d'énergie quantifiés que les électrons peuvent occuper. En faisant varier la force du champ magnétique, nous observons comment le système passe d'un état isolant à un état conducteur.
Densité locale d'états
Propriétés de transport etPour analyser les propriétés de transport de notre modèle SSH 2D, nous utilisons le formalisme de la fonction de Green non-équilibrée (NEGF). Cette méthode nous permet de calculer la probabilité que les électrons se transmettent à travers le système en examinant comment ils interagissent avec les contacts reliés à notre dispositif.
Un concept important dans ce contexte est la densité locale d'états (LDOS). La LDOS fournit des informations sur le nombre d'états électroniques disponibles à une énergie et une position données au sein du matériau. En examinant la LDOS, nous obtenons des aperçus sur la manière dont les états localisés contribuent aux propriétés de transport.
Observations clés
En enquêtant sur les propriétés de transport dans différentes directions, nous observons des motifs intéressants. En modifiant la force du champ magnétique et les paramètres de saut diagonal, le système présente différents comportements de conduction. Pour certaines valeurs, nous voyons des transitions distinctes entre des états isolants et conducteurs.
En particulier, nous découvrons que les états de bord jouent un rôle crucial pour permettre au courant électrique de circuler à travers le matériau. Lorsque le système est dans un état conducteur, les états de bord permettent au courant de circuler sans diffusion, résultant en ce qu'on appelle le transport balistique.
Écarts de bande d'énergie
L'écart de bande d'énergie est une caractéristique critique pour déterminer si un matériau est isolant ou conducteur. En faisant varier le champ magnétique et les paramètres de saut diagonal, nous pouvons manipuler ces écarts de bande. À des combinaisons spécifiques, nous trouvons que les écarts de bande peuvent se fermer, permettant la conduction même lorsque d'autres facteurs suggèrent traditionnellement un comportement isolant.
Résultats et discussion
Nous présentons nos résultats concernant les propriétés de transport du modèle SSH 2D sous l'influence d'un champ magnétique. Nos résultats mettent en lumière l'interaction complexe entre divers paramètres, comme la force de saut diagonal et le champ magnétique.
Transport le long de la direction x
Pour le transport le long de la direction x, nous observons d'abord que le système se comporte comme un isolant. Cependant, en appliquant un champ magnétique, la situation change. L'écart de bande d'énergie commence à se fermer, indiquant une transition vers un état conducteur. Cette transition est influencée par la force du paramètre de saut diagonal.
Dans nos expériences, nous voyons que les étapes de conductance suivent une séquence de valeurs entières dans certaines conditions. Ces étapes sont corrélées à des valeurs quantifiées de conductance, illustrant le comportement associé à l'effet Hall quantique. En manipulant davantage les paramètres, nous observons également des séquences d'entiers impairs apparaissant dans les étapes de conductance, indicatrices d'un comportement Hall quantique non conventionnel.
Transport le long de la direction y
Lors de l'examen du transport le long de la direction y, nous suivons un processus similaire. Les écarts de bande d'énergie se comportent différemment par rapport à la direction x. En augmentant la force de saut diagonal, nous constatons que le système passe d'états isolants à des états conducteurs selon les valeurs du paramètre.
Dans ce cas, nous observons également des étapes de conductance qui passent de séquences entières à des séquences d'entiers impairs lorsque nous ajustons les paramètres. La présence du champ magnétique continue d'influencer le comportement des états électroniques, conduisant à la formation de niveaux de Landau.
Densité locale d'états et structure de bande
Tout au long de notre analyse, nous surveillons en continu la densité locale d'états (LDOS) et la structure de bande d'énergie. Ces deux aspects fournissent des informations complémentaires sur le comportement du système. La LDOS nous permet d'identifier des emplacements de haute densité d'états, notamment près des bords, tandis que la structure de bande révèle les niveaux d'énergie disponibles pour les électrons.
En compilant nos données, nous remarquons que plusieurs niveaux d'énergie présentent une dégénérescence, et la formation de niveaux de Landau est évidente. Cette dégénérescence contribue aux caractéristiques uniques de l'effet Hall quantique observé dans notre système.
Conclusion
En résumé, notre recherche examine les propriétés de transport d'un modèle SSH 2D soumis à un champ magnétique. Nous observons que l'interaction entre le paramètre de saut diagonal et le champ magnétique affecte considérablement les propriétés électroniques du système.
La présence d'états de bord émerge comme un facteur clé pour permettre un transport efficace à travers le matériau. Nos découvertes contribuent à une compréhension plus approfondie de la façon dont les isolants topologiques se comportent sous l'influence de facteurs externes, offrant des perspectives précieuses pour des études et des applications futures dans des dispositifs quantiques.
À travers cette exploration, nous soulignons l'importance du modèle SSH et de ses adaptations en physique de la matière condensée contemporaine. La quête continue de comprendre ces matériaux présente un grand potentiel, alors que les chercheurs continuent de découvrir leurs propriétés uniques et leurs applications dans des domaines technologiques avancés.
Titre: Transport properties in a two-dimensional Su-Schrieffer-Heeger model in Quantum Hall Regime
Résumé: We investigate the transport properties of a two-dimensional Su-Schrieffer-Heeger (2D SSH) model in the quantum Hall regime using non-equilibrium Green's function formalism (NEGF). The device Hamiltonian, where the 2D SSH model serves as the channel, is constructed using a nearest-neighbor tight-binding model. The effect of an external perpendicular magnetic field is incorporated into the contacts via Peierls substitution. We observe a transition from a gapped phase to a flat band regime at zero energy by varying the magnetic field. This transition is characterized by the emergence of highly localized states in the bulk or edges, which we observe by calculating local density-of-states (LDOS). We analyze transport in the system along two directions ($x$ and $y$) via transmission measurements, indicating a magnetic field-induced transition from insulating to metallic phase. The study of the energy spectrum of the system shows the formation of Landau levels. Moreover, the quantum number of the non-degenerate and degenerate Landau levels (transmission modes) can be any integer or only an odd integer, depending on diagonal, inter-cell, and intra-cell hopping strengths. From the analysis of the transport properties along $y$-direction, we find that edge modes play a crucial role in facilitating ballistic transport.
Auteurs: Aruna Gupta, Shaina Gandhi, Niladri Sarkar, Jayendra N. Bandyopadhyay
Dernière mise à jour: Sep 25, 2024
Langue: English
Source URL: https://arxiv.org/abs/2409.16839
Source PDF: https://arxiv.org/pdf/2409.16839
Licence: https://creativecommons.org/licenses/by/4.0/
Changements: Ce résumé a été créé avec l'aide de l'IA et peut contenir des inexactitudes. Pour obtenir des informations précises, veuillez vous référer aux documents sources originaux dont les liens figurent ici.
Merci à arxiv pour l'utilisation de son interopérabilité en libre accès.
Liens de référence
- https://doi.org/
- https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.42.1698
- https://doi.org/10.1103/PhysRevApplied.20.034028
- https://doi.org/10.1038/nmat3520
- https://doi.org/10.1038/s41534-019-0159-6
- https://doi.org/10.1103/PhysRevA.97.023618
- https://doi.org/10.1103/PhysRevB.103.014407
- https://doi.org/10.1103/PhysRevB.107.235113
- https://doi.org/10.1103/PhysRevB.106.054511
- https://doi.org/10.1103/PhysRevResearch.3.023056
- https://doi.org/10.1103/PhysRevB.99.035146
- https://doi.org/10.1002/qute.201900105
- https://doi.org/10.1103/PhysRevB.106.205111
- https://doi.org/10.1038/s41598-020-71196-3
- https://doi.org/10.1088/1361-648X/aaac9d
- https://doi.org/10.1103/PhysRevB.108.104101
- https://doi.org/10.1103/PhysRevB.109.075106
- https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.45.494
- https://doi.org/10.1016/0378-4363
- https://arxiv.org/abs/cond-mat/9902292
- https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.96.086805
- https://doi.org/10.1080/23746149.2017.1327329
- https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.95.146801
- https://doi.org/10.1103/PhysRevB.73.195411
- https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.96.176803
- https://doi.org/10.1007/s10825-008-0190-x
- https://doi.org/10.1103/PhysRevA.95.062114
- https://doi.org/10.1016/j.physleta.2023.128716
- https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.55.2216
- https://doi.org/10.1080/00107510903357796
- https://doi.org/10.1103/physrevb.75.081301
- https://doi.org/10.1103/physrevb.73.195408
- https://doi.org/10.1103/physrevlett.96.176803
- https://arxiv.org/abs/2108.01460
- https://doi.org/10.1143/JPSJ.65.1920