À l'intérieur des noyaux : Dynamiques du néon et du sodium
Un aperçu du comportement des noyaux de néon et de sodium.
Chandan Sarma, Praveen C. Srivastava
― 6 min lire
Table des matières
- C'est quoi les noyaux ?
- Pourquoi étudier les noyaux ?
- Un coup d'œil à modélisation en coquille
- Intrication en orbite unique
- Collecte de Fréquences
- L'expérience : Qu'est-ce qu'on a fait ?
- Résultats et observations
- Transitions électromagnétiques
- Comparaison des Modèles d'interaction
- Conclusion : Qu'est-ce qu'on a appris ?
- Source originale
- Liens de référence
La physique nucléaire peut sembler aussi complexe que de résoudre un Rubik's Cube les yeux bandés. Mais on va simplifier ça en morceaux faciles à digérer. On plonge dans le monde fascinant des Noyaux atomiques, en se concentrant sur deux types : le Néon (Ne) et le Sodium (Na). Pense à eux comme les jumeaux excentriques du monde atomique, chacun avec ses propres quirk.
C'est quoi les noyaux ?
Au cœur de chaque atome se trouve le noyau, qui est un mélange de protons (chargés positivement) et de neutrons (neutres). Ces minuscules particules sont maintenues ensemble par des forces qui bossent plus dur qu'un barista un lundi matin. Le nombre de protons dans un noyau détermine l'élément. Par exemple, Ne a 10 protons, tandis que Na en a 11. Ça fait de Ne un peu plus “cool”, alors que Na est un brin plus “énergique”.
Pourquoi étudier les noyaux ?
Étudier les noyaux nous aide à comprendre les éléments constitutifs de la matière et les forces fondamentales de la nature. C'est comme jeter un œil sous le capot de la voiture de l'univers. En comprenant comment ces particules interagissent, les scientifiques peuvent mieux saisir des phénomènes allant du fonctionnement des étoiles à ceux des matériaux du quotidien.
Un coup d'œil à modélisation en coquille
Maintenant, tirons le rideau sur le modèle de coquille, qui est une façon d'imaginer comment ces particules sont disposées. Imagine un gâteau à plusieurs couches, où chaque couche représente un niveau d'énergie différent. Les protons et les neutrons remplissent ces couches tout comme on remplit les gâteaux de saveurs et de garnitures jusqu'à ce qu'ils soient prêts à être mangés !
Dans ce modèle, les couches les plus internes (ou coquilles) sont remplies en premier. Au fur et à mesure qu'on ajoute des protons et des neutrons, ils se déplacent vers les couches extérieures-c'est là que ça peut devenir un peu chaotique, comme un dîner de Thanksgiving en famille où chacun a un avis différent sur comment découper la dinde.
Intrication en orbite unique
Là, ça devient vraiment intéressant. Parfois, les particules aiment jouer à cache-cache, où leurs états peuvent être liés ou "intriqués." Imagine deux partenaires de danse qui imitent les mouvements de l'autre peu importe la distance qui les sépare. Cette "intrication en orbite unique" aide les scientifiques à comprendre comment ces noyaux se comportent quand ils se combinent ou interagissent avec d'autres particules.
Fréquences
Collecte deEn étudiant l'énergie de notre gâteau atomique, on doit comprendre les fréquences auxquelles ces particules vibrent. Différentes fréquences correspondent à différents états d'énergie. C'est comme accorder une guitare ; si tu réussis, t'as de la musique, si tu te plantes, ça ressemble à un chat dans un mixeur. En trouvant les fréquences optimales, les chercheurs peuvent comprendre comment les noyaux se lient et réagissent lors des interactions.
L'expérience : Qu'est-ce qu'on a fait ?
Dans notre quête de connaissances, on a calculé diverses propriétés de Ne et Na en utilisant des modèles réalistes (pense à eux comme des plans très détaillés). On a aussi regardé comment l'intrication entre leurs particules changeait quand on ajustait nos paramètres expérimentaux (comme ajouter une pincée de sel à une recette).
Pour visualiser les résultats, on a tracé les états d'énergie contre différentes fréquences. L'objectif ? Trouver ce point idéal où tout s'aligne parfaitement. Les résultats nous ont montré une danse fascinante de chiffres et de connexions, révélant plus sur le fonctionnement de ces éléments.
Résultats et observations
En plongeant dans nos calculs, on a remarqué quelque chose de plutôt intrigant. L'intrication (ou connexion) entre les particules dans Ne et Na changeait selon leur état et leur énergie. C'est comme si ces particules avaient des humeurs, s'entendant mieux dans certains états que dans d'autres.
En traçant nos découvertes, on a vu que Ne et Na avaient des comportements distincts. Pour Ne, augmenter la complexité de notre modèle augmentait généralement l'intrication, mais il y avait un point de basculement où trop de complexité menait à une chute de l'intrication. C'est comme ajouter trop de garnitures sur une pizza ; parfois, la simplicité est la clé !
Transitions électromagnétiques
Attends ! On n'a pas fini. On a aussi exploré comment les transitions d'énergie se produisent quand ces noyaux interagissent avec des champs électromagnétiques. Imagine un interrupteur qui ne s'allume que lorsqu'il atteint un certain niveau d'énergie-voilà comment fonctionnent les transitions à une échelle minuscule.
En examinant des transitions spécifiques dans Ne et Na, on pouvait mesurer la force de ces interactions, révélant à quel point elles réagissent bien aux influences extérieures. C'est comme regarder comment une célébrité réagit à une demande d'autographe d'un fan. Parfois, elles sont impatientes ; parfois, pas du tout !
Modèles d'interaction
Comparaison desPour rendre les choses encore plus intéressantes, on a utilisé deux modèles différents pour voir comment cela changerait nos résultats. Le modèle INOY et le modèle N LO étaient comme deux chefs différents préparant le même plat avec leurs propres touches spéciales. Le modèle INOY avait tendance à mieux performer dans certaines situations, tandis que N LO excellait dans d'autres.
En testant ces modèles, on a vu des résultats variés pour les forces de transition dans Ne et Na. C'était excitant, car ça a montré comment différentes approches de modélisation des interactions nucléaires peuvent mener à des prédictions différentes.
Conclusion : Qu'est-ce qu'on a appris ?
En résumé, étudier l'intrication de Ne et Na nous donne un aperçu plus proche des structures sous-jacentes des noyaux atomiques. On a vu comment la fréquence, les modèles d'interaction et les changements d'état pouvaient influencer le comportement de ces minuscules particules.
Tout comme chaque repas de famille a son lot de drame, le monde des noyaux atomiques est rempli d'interactions complexes et de résultats surprenants. Notre exploration du fonctionnement de Ne et Na nous rappelle que même à une échelle microscopique, l'univers est bizarre et beau.
Alors, en fermant ce chapitre sur les structures nucléaires, gardons un œil sur nos jumeaux atomiques. Qui sait quels autres secrets ils pourraient révéler ? Après tout, la science est toujours prête à nous surprendre, tout comme cette part de tarte inattendue après le dîner !
Titre: Investigation of entanglement in $N = Z$ nuclei within no-core shell model
Résumé: In this work, we explore the entanglement structure of two $N = Z$ nuclei, $^{20}$Ne and $^{22}$Na using single-orbital entanglement entropy within the No-Core Shell Model (NCSM) framework for two realistic interactions, INOY and N$^3$LO. We begin with the determination of the optimal frequencies based on the variation of ground-state (g.s.) binding energy with NCSM parameters, $N_{max}$ and $\hbar \Omega$, followed by an analysis of the total single-orbital entanglement entropy, $S_{tot}$, for the g.s. of $^{20}$Ne and $^{22}$Na. Our results show that $S_{tot}$ increases with $N_{max}$ and decreases with $\hbar \Omega$ after reaching a maximum. We use $S_{tot}$ to guide the selection of an additional set of optimal frequencies that can enhance electromagnetic transition strengths. We also calculate the low-energy spectra and $S_{tot}$ for four low-lying states of $^{20}$Ne and six low-lying states of $^{22}$Na. Finally, we calculate a few $E2$ and one $M1$ transition strengths, finding that N$^3$LO provides better results for $B(E2; 5^+_1 \to 3^+_1$) and INOY performs well for the $B(M1; 0_1^+ \to 1_1^+)$ transition in the $^{22}$Na nucleus while considering the first set of optimal frequencies. We also observe that the second set of optimal frequencies enhances electromagnetic transition strengths, particularly for the states with large and comparable $S_{tot}$. Also, for both nuclei, the $S_{tot}$ for INOY and N$^3$LO are close while considering the second set of optimal frequencies, suggesting that the calculated $S_{tot}$ are more dependent on $\hbar \Omega$ than the interactions employed for the same model space defined by the $N_{max}$ parameter.
Auteurs: Chandan Sarma, Praveen C. Srivastava
Dernière mise à jour: 2024-11-04 00:00:00
Langue: English
Source URL: https://arxiv.org/abs/2411.01861
Source PDF: https://arxiv.org/pdf/2411.01861
Licence: https://creativecommons.org/licenses/by/4.0/
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Liens de référence
- https://doi.org/10.1016/j.ppnp.2012.10.003
- https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.84.5728
- https://doi.org/10.1103/PhysRevC.61.044001
- https://dx.doi.org/10.1103/PhysRevC.79.014308
- https://doi.org/10.1016/S0370-1573
- https://doi.org/10.1016/j.physrep.2011.02.001
- https://doi.org/10.1103/RevModPhys.81.1773
- https://doi.org/10.1016/0378-4371
- https://doi.org/10.1016/0370-2693
- https://doi.org/10.1016/0550-3213
- https://doi.org/10.1143/PTP.12.603
- https://doi.org/10.1143/PTP.64.2091
- https://doi.org/10.1143/PTP.68.246
- https://doi.org/10.1143/ptp/92.6.1045
- https://doi.org/10.1103/PhysRevC.75.061001
- https://doi.org/10.1103/PhysRevC.83.034301
- https://doi.org/10.1103/PhysRevC.62.054004
- https://doi.org/10.1103/PhysRevC.68.041001
- https://doi.org/10.1103/PhysRevC.67.064005
- https://doi.org/10.1103/PhysRevC.69.054001
- https://doi.org/10.1103/PhysRevC.51.38
- https://www.nndc.bnl.gov/ensdf/
- https://www.actaphys.uj.edu.pl/R/30/3/705/pdf
- https://doi.org/10.1103/RevModPhys.77.427
- https://doi.org/10.1103/PhysRevC.97.034328
- https://www-nds.iaea.org/nuclearmoments/
- https://doi.org/10.1103/physrevc.53.r1483