Gás Dipolar: A Transição de Superfluido para Supersólido
Um vislumbre da fase de transição fascinante de gases dipolares.
Wyatt Kirkby, Hayder Salman, Thomas Gasenzer, Lauriane Chomaz
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Índice
- Superfluido e Supersólido
- O Que É o Mecanismo Kibble-Zurek?
- Simulando a Transição
- Diagrama de Fases
- Observando o Tempo de Congelamento
- Comprimento de Correlação
- Defeitos no Supersólido
- Escalonamento em Lei de Potência
- Configuração Experimental
- Imagem Maior
- Conclusão
- Fonte original
- Ligações de referência
Era uma vez, no mundo da física, uma história fascinante sobre uma transição de fase. Essa história envolve um tipo especial de gás chamado gás dipolar, que fica preso em um tubo longo e estreito. Pense nisso como um monte de bolinhas pequenas presas em um tubo esticável, onde elas podem dançar, mas não conseguem escapar.
Na nossa história, o gás dipolar pode mudar de um estado superfluido (onde flui livremente como um rio suave) para um estado supersólido (onde se comporta como um sólido, mas com algumas propriedades únicas). A transição entre esses dois estados é como mudar de um escorregador de água divertido para um escorregador de gelo sólido. Essa mágica acontece quando o gás é resfriado rapidamente, o que significa que mudamos suas condições de forma rápida.
Superfluido e Supersólido
Um superfluido é um estado da matéria que flui sem viscosidade, ou seja, pode fluir para sempre sem perder energia. É como tentar nadar em água que está completamente parada. Por outro lado, um supersólido é como um sólido com algumas propriedades estranhas. Ele mantém sua forma, mas também permite que as partículas se movam como se estivessem em um estado superfluido.
Imagine ter uma bola de neve compactada que não só mantém sua forma, mas também deixa pequenos flocos de neve flutuarem por dentro. Esse comportamento único faz dos Supersólidos um tópico quentíssimo na física hoje em dia.
Mecanismo Kibble-Zurek?
O Que É oAgora, vamos dar uma volta em algo chamado Mecanismo Kibble-Zurek (KZM). Esse nome chique representa como os sistemas se comportam quando passam por transições de fase, especialmente quando as mudanças acontecem rapidamente. Basicamente, quando um sistema muda rápido demais, ele não consegue acompanhar, levando a defeitos ou irregularidades, como um padeiro que esquece de misturar a massa direito antes de assar.
Quando resfriamos nosso gás dipolar, estamos criando um cenário onde o KZM desempenha um papel crucial. No nosso gás, ao tentarmos mudar de superfluido para supersólido, as partículas se comportam de maneiras que resultam em algumas surpresas inesperadas.
Simulando a Transição
Para estudar essa transição, os cientistas usam simulações por computador. Imagine um videogame onde você pode controlar o gás dipolar e ver como ele flui e forma estruturas enquanto você muda os parâmetros. Essa simulação ajuda os pesquisadores a entenderem quão rápido podem fazer essas mudanças e que tipo de padrões surgem.
Durante esse processo complexo, os cientistas observaram atrasos na formação do estado supersólido. Imagine esperar seu milho de pipoca estourar; leva um tempo, e você nem sempre consegue saber exatamente quando vai acontecer.
Diagrama de Fases
Ao discutir a transição, os cientistas usam algo chamado diagrama de fases. Isso é como um mapa do tesouro mostrando onde encontrar os diferentes estados da matéria. No nosso mapa do tesouro, temos áreas para superfluido, supersólido e outros estados empolgantes.
O caminho que você toma nesse mapa depende de quão rápido você muda as condições do gás dipolar. Algumas rotas levarão a transições suaves, enquanto outras podem resultar em passeios acidentados.
Observando o Tempo de Congelamento
Enquanto brincamos com nosso gás dipolar, notamos um tempo interessante conhecido como tempo de congelamento. Esse é o momento em que nosso gás finalmente começa a formar um estado supersólido após a transição ser acionada. Durante esse tempo, as partículas que antes se moviam livremente começam a se organizar em um sólido estruturado, quase como crianças se alinhando para um jogo de pega-pega congelante.
Quanto mais tempo esperamos pelo tempo de congelamento, mais organizado o sólido se torna. Isso é essencial para entender como as taxas de resfriamento afetam a transição.
Comprimento de Correlação
Junto com o tempo de congelamento, os cientistas medem algo chamado comprimento de correlação. Isso mede o quão longe os arranjos de partículas influenciam uns aos outros. É como se estivéssemos verificando o quão conectadas estão diferentes partes do nosso gás dipolar.
Um comprimento de correlação maior significa que as mudanças em uma parte do gás podem afetar outras partes, muito parecido com como um boato se espalha por uma multidão.
Defeitos no Supersólido
À medida que nosso gás dipolar se transforma em um supersólido, ele pode formar defeitos. Esses defeitos são como imperfeições que surgem quando o sistema não consegue acompanhar completamente a mudança. Pense nisso como um cobertor onde alguns quadrados não estão alinhados corretamente.
Os cientistas estão muito interessados nesses defeitos porque eles podem nos contar muito sobre como a transição ocorreu e como o KZM desempenha um papel. Assim como em um bom mistério, os defeitos guardam segredos sobre o comportamento passado do sistema.
Escalonamento em Lei de Potência
Durante a transição, os pesquisadores observaram um escalonamento em lei de potência. Isso significa que, à medida que certas propriedades do sistema mudam, elas o fazem de uma maneira que segue um padrão previsível. Imagine correr uma corrida e notar que a cada volta que você dá, você corre duas vezes mais rápido que na volta anterior.
No nosso gás dipolar, o escalonamento ajuda os pesquisadores a preverem como o sistema se comportará sob diferentes condições. A mágica das leis de potência se aplica aqui, permitindo que a gente generalize descobertas de casos específicos.
Configuração Experimental
Para realizar seus experimentos, os pesquisadores criam uma configuração onde podem observar o gás de perto. Eles manipulam cuidadosamente os parâmetros, muito parecido com um chef verificando a temperatura do forno, garantindo que tudo permaneça ótimo para a transição acontecer.
Por meio da experimentação, eles coletam dados sobre o tempo de congelamento, comprimento de correlação e densidade de defeitos. Esses dados se tornam cruciais para testar as previsões feitas pela teoria do KZM.
Imagem Maior
O estudo dos gases dipolares e sua transição para um estado supersólido não é apenas uma história isolada. Tem implicações para entender transições de fase em vários sistemas físicos, desde materiais do dia a dia até fenômenos cósmicos.
Ao desvendar os segredos dessas transições, os pesquisadores podem contribuir para avanços na física quântica e na ciência dos materiais.
Conclusão
Nesta grande história dos gases dipolares, vimos como uma mudança simples pode levar a uma complexa gama de fenômenos. Desde o encantador mundo dos Superfluidos e supersólidos até os mistérios do mecanismo Kibble-Zurek, cada reviravolta oferece uma visão sobre a natureza da matéria em si.
Então, da próxima vez que você ver um copo d'água, lembre-se: não é só H2O; é uma dança de partículas esperando para revelar seus segredos, especialmente se você der um empurrãozinho com um resfriamento!
Título: Kibble-Zurek scaling of the superfluid-supersolid transition in an elongated dipolar gas
Resumo: We simulate interaction quenches crossing from a superfluid to a supersolid state in a dipolar quantum gas of ${}^{164}\mathrm{Dy}$ atoms, trapped in an elongated tube with periodic boundary conditions, via the extended Gross-Pitaevskii equation. A freeze-out time is observed through a delay in supersolid formation, in comparison to the adiabatic case. We compute the density-density correlations at the freeze-out time and extract the frozen correlation length for the solid order. An analysis of the freeze-out time and correlation length versus the interaction quench rate allows us to extract universal exponents corresponding to the relaxation time and correlation length based on predictions of the Kibble-Zurek mechanism. Over several orders of magnitude, clear power-law scaling is observed for both, the freeze-out time and the correlation length, and the corresponding exponents are compatible with predictions based on the excitation spectrum calculated via Bogoliubov theory. Defects due to independent local breaking of translational symmetry, contributing to globally incommensurate supersolid order, are identified, and their number at the freeze-out time is found to also scale as a power law. Our results support the hypothesis of a continuous transition whose universality class remains to be determined but appears to differ from that of the (1+1)D XY model.
Autores: Wyatt Kirkby, Hayder Salman, Thomas Gasenzer, Lauriane Chomaz
Última atualização: 2024-11-27 00:00:00
Idioma: English
Fonte URL: https://arxiv.org/abs/2411.18395
Fonte PDF: https://arxiv.org/pdf/2411.18395
Licença: https://creativecommons.org/licenses/by/4.0/
Alterações: Este resumo foi elaborado com a assistência da AI e pode conter imprecisões. Para obter informações exactas, consulte os documentos originais ligados aqui.
Obrigado ao arxiv pela utilização da sua interoperabilidade de acesso aberto.
Ligações de referência
- https://doi.org/
- https://doi.org/10.1103/PhysRev.104.576
- https://doi.org/10.1103/PhysRev.106.161
- https://doi.org/10.1016/0003-4916
- https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.25.1543
- https://doi.org/10.1103/RevModPhys.84.759
- https://doi.org/10.1038/nature21431
- https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.124.053605
- https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.122.130405
- https://doi.org/10.1103/PhysRevX.9.011051
- https://doi.org/10.1103/PhysRevX.9.021012
- https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.126.233401
- https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.128.195302
- https://doi.org/10.1103/PhysRevA.99.041601
- https://doi.org/10.1103/PhysRevResearch.2.043318
- https://doi.org/10.1103/PhysRevA.107.033301
- https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.123.015301
- https://doi.org/10.1103/PhysRevA.104.013310
- https://doi.org/10.1103/PhysRevA.108.053321
- https://doi.org/10.1103/PhysRevResearch.6.023023
- https://doi.org/10.1103/PhysRev.176.257
- https://doi.org/10.1103/RevModPhys.76.663
- https://doi.org/10.1088/0305-4470/9/8/029
- https://doi.org/10.1016/0370-1573
- https://doi.org/10.1038/317505a0
- https://doi.org/10.1016/S0370-1573
- https://doi.org/10.1142/S0217751X1430018X
- https://doi.org/10.1063/1.2784684
- https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.102.105702
- https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.104.160404
- https://doi.org/10.1088/1367-2630/13/8/083022
- https://doi.org/10.1038/srep00352
- https://doi.org/10.1088/0953-8984/25/40/404210
- https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.110.215302
- https://doi.org/10.1088/1361-6455/50/2/022002
- https://doi.org/10.1103/PhysRevA.99.053609
- https://doi.org/10.1103/PhysRevA.100.033618
- https://doi.org/10.1088/1367-2630/ab00bf
- https://doi.org/10.1103/PhysRevResearch.2.033183
- https://doi.org/10.48550/ARXIV.2312.16555
- https://doi.org/10.1103/PhysRevResearch.6.033152
- https://doi.org/10.1016/b978-0-323-90800-9.00253-5
- https://doi.org/10.1038/nature07334
- https://doi.org/10.1038/nphys2734
- https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.113.135302
- https://doi.org/10.1126/science.1258676
- https://doi.org/10.1038/ncomms7162
- https://doi.org/10.1103/PhysRevA.94.023628
- https://doi.org/10.1126/science.aaf9657
- https://doi.org/10.1038/s42005-018-0023-6
- https://doi.org/10.1038/s41567-019-0650-1
- https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.127.115701
- https://doi.org/10.1103/PhysRevResearch.3.043115
- https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.128.135701
- https://doi.org/10.1103/PhysRevA.108.023315
- https://doi.org/10.1103/PhysRevA.109.053320
- https://doi.org/10.1038/nature05094
- https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.106.235304
- https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.116.155301
- https://doi.org/10.1038/s41567-017-0011-x
- https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.122.040406
- https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.125.260603
- https://doi.org/10.1038/s41567-024-02592-z
- https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.116.215301
- https://doi.org/10.1103/PhysRevA.93.061603
- https://doi.org/10.1103/PhysRevX.6.041039
- https://doi.org/10.1103/PhysRevA.84.041604
- https://doi.org/10.1088/1572-9494/ab95fa
- https://doi.org/10.1103/PhysRevA.102.043306
- https://doi.org/10.1103/PhysRevResearch.5.033161
- https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.130.060402
- https://doi.org/10.1103/RevModPhys.49.435
- https://doi.org/10.1088/1742-5468/2011/02/p02032
- https://doi.org/10.1038/srep05950
- https://doi.org/10.1103/PhysRevB.95.104306
- https://doi.org/10.1103/PhysRevB.104.214108
- https://doi.org/10.1103/PhysRevB.40.546
- https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.127.200601
- https://doi.org/10.1103/PhysRevB.52.16176
- https://doi.org/10.1103/PhysRevA.7.2187
- https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.99.260401
- https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.106.130401
- https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.110.025302
- https://doi.org/10.1038/nature12958
- https://doi.org/10.1088/1367-2630/11/4/043030
- https://doi.org/10.1103/PhysRevA.83.043408
- https://doi.org/10.1103/PhysRevA.86.013629
- https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.111.205301
- https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.110.025301
- https://doi.org/10.1103/PhysRevA.91.013602
- https://doi.org/10.1103/PhysRevA.103.013313
- https://doi.org/10.1103/PhysRevA.107.063316