Una visión general de los agujeros negros carrollianos
Examinando las características únicas de los agujeros negros carrolianos y sus implicaciones.
― 6 minilectura
Tabla de contenidos
- ¿Qué son los agujeros negros carrollianos?
- El agujero negro de Schwarzschild
- Modificaciones de derivadas superiores
- El límite de Carroll
- Geodésicas y movimiento de partículas
- Termodinámica de los agujeros negros carrollianos
- Comparando agujeros negros carrollianos y tradicionales
- Implicaciones y futuras investigaciones
- Conclusión
- Fuente original
- Enlaces de referencia
En el estudio de los agujeros negros, los investigadores han examinado varios tipos y sus propiedades. Un área interesante se llama agujeros negros carrollianos. Estos agujeros negros están conectados a conceptos avanzados en física, como la gravedad y el espacio-tiempo. En este artículo, vamos a discutir lo básico sobre los agujeros negros carrollianos, sus características únicas y cómo se comparan con los agujeros negros tradicionales.
¿Qué son los agujeros negros carrollianos?
Los agujeros negros carrollianos provienen de un tipo especial de espacio-tiempo. Para entender esto, primero necesitamos mirar los límites de nuestra comprensión habitual de los agujeros negros. Los agujeros negros tradicionales, como el agujero negro de Schwarzschild, surgen de la relatividad general, que es la teoría que explica cómo funciona la gravedad en nuestro universo. Sin embargo, hay diferentes modelos y teorías que modifican o expanden esta comprensión.
Los agujeros negros carrollianos surgen cuando consideramos un escenario donde la velocidad de la luz es prácticamente cero. Esta situación única da lugar a un nuevo marco para entender la gravedad. La física carrolliana, que es diferente de la física estándar de nuestro universo, lleva a hallazgos emocionantes sobre la naturaleza de los agujeros negros.
El agujero negro de Schwarzschild
Para apreciar los agujeros negros carrollianos, es esencial entender el agujero negro de Schwarzschild. Este agujero negro es el tipo más simple y famoso, caracterizado por una forma esféricamente simétrica. Tiene una masa específica y no tiene carga ni momento angular.
Las propiedades de un agujero negro de Schwarzschild son cruciales para entender objetos más complejos en el espacio. Por ejemplo, al estudiar cómo se mueven los objetos cerca de un agujero negro de Schwarzschild, se hace evidente que su gravedad atrae las cosas de una manera particular.
Modificaciones de derivadas superiores
Además del agujero negro de Schwarzschild estándar, hay modificaciones que añaden complejidad. Estas modificaciones involucran diferentes términos en las ecuaciones que describen la gravedad. Se les llama modificaciones de derivadas superiores.
Una teoría significativa de derivadas superiores se conoce como gravedad cuadrática. Esta teoría introduce términos extra en las ecuaciones de movimiento, que pueden cambiar significativamente el comportamiento de los agujeros negros. Cuando se aplica al agujero negro de Schwarzschild, estas modificaciones pueden dar lugar a nuevos tipos de agujeros negros, incluyendo el agujero negro de Schwarzschild-Bach.
El límite de Carroll
Cuando examinamos los agujeros negros carrollianos, tomamos el límite de Carroll de la relatividad general. Este límite simplifica las ecuaciones de movimiento, llevando a un tipo diferente de geometría que la de los agujeros negros tradicionales.
En este contexto, podemos ver cómo se comportan las partículas cuando se mueven cerca de estos agujeros negros. Por ejemplo, en un escenario de Schwarzschild-(A)dS, encontramos que las partículas que se mueven en ciertos caminos darán varias vueltas alrededor del agujero negro antes de escapar. Este comportamiento de enrollado depende de varios factores, como la posición inicial de la partícula y las características del agujero negro mismo.
Geodésicas y movimiento de partículas
Las geodésicas se refieren a los caminos que toman las partículas al moverse a través del espacio-tiempo. En el caso de los agujeros negros carrollianos, las geodésicas se ven afectadas por las propiedades únicas del campo gravitatorio alrededor de estos objetos.
Por ejemplo, cuando una partícula se acerca a un agujero negro de Schwarzschild carrolliano, su trayectoria puede enrollarse alrededor del agujero negro varias veces. El número de vueltas depende de la dirección inicial y la velocidad de la partícula. En el caso del agujero negro de Schwarzschild-Bach, las partículas pueden enrollarse un número infinito de veces, lo que significa que nunca escapan de la atracción del agujero negro.
Termodinámica de los agujeros negros carrollianos
Cuando se trata de termodinámica, los agujeros negros son fascinantes porque pueden tratarse como sistemas termodinámicos. Para los agujeros negros tradicionales, propiedades como la temperatura y la entropía pueden definirse. La entropía es una medida de la cantidad de información que un sistema puede almacenar.
Para los agujeros negros carrollianos, la situación es diferente. A medida que la temperatura se acerca a cero, la entropía de estos agujeros negros diverge, lo que significa que se vuelve infinitamente grande. Este resultado indica que hay innumerables formas de configurar un agujero negro carrolliano, tantas que es imposible contarlas todas.
Comparando agujeros negros carrollianos y tradicionales
Una diferencia significativa entre los agujeros negros carrollianos y los tradicionales es cómo interactúan con las partículas cercanas. En un agujero negro de Schwarzschild estándar, las partículas que se acercan demasiado eventualmente serán atraídas permanentemente. En cambio, los agujeros negros carrollianos permiten que ciertas partículas se enrollen a su alrededor indefinidamente sin caer dentro.
Así, vemos que aunque ambos tipos de agujeros negros comparten algunas similitudes, tienen características únicas que los diferencian. El estudio de estas diferencias ayuda a los físicos a obtener una comprensión más profunda del universo y la naturaleza de la gravedad.
Implicaciones y futuras investigaciones
La investigación en agujeros negros carrollianos abre la puerta a muchas áreas potenciales de estudio. Por ejemplo, explorar cómo estos agujeros negros se relacionan con agujeros negros rotatorios y cargados podría ofrecer nuevos conocimientos sobre su comportamiento.
Además, los investigadores podrían investigar cómo se puede extraer energía de estos agujeros negros, paralelamente a algunas de las técnicas utilizadas en el estudio de agujeros negros tradicionales. La clasificación de los agujeros negros carrollianos también puede evolucionar a medida que se recopile más información, proporcionando una visión más completa de la física de los agujeros negros.
Conclusión
Los agujeros negros carrollianos ofrecen una perspectiva nueva sobre la naturaleza de la gravedad, el espacio-tiempo y los agujeros negros. Al examinar las propiedades únicas de estos agujeros negros en comparación con los tradicionales, podemos expandir nuestro conocimiento del universo. El estudio de estos intrigantes objetos promete nuevos descubrimientos y avances en física teórica, invitando a una mayor exploración y comprensión del papel de la gravedad en la conformación de nuestra realidad.
A medida que los investigadores continúan profundizando en este campo, sin duda descubriremos más sobre el fascinante mundo de los agujeros negros carrollianos y las implicaciones que tienen para nuestra comprensión del cosmos.
Título: Carroll black holes in (A)dS and their higher-derivative modifications
Resumen: We define the Carrollian black holes corresponding to the limit of Schwarzschild-(A)dS spacetime and its higher-derivative counterpart known as Schwarzschild-Bach-(A)dS spacetime, which is also a static spherically symmetric vacuum solution of quadratic gravity. By analyzing motion of massive particles in these geometries, we found that: In the case of Schwarzschild-(A)dS, a (nearly) tangential particle from infinity will wind around the extremal surface with a finite number of windings depending on the impact parameter and the cosmological constant. In Schwarzschild-Bach-(A)dS, a particle passing close enough to the extremal surface will have an infinite number of windings; hence, it will not escape to asymptotic infinity as in Schwarzschild-(A)dS. We also calculate the thermodynamical quantities for such black holes and argue that it is analogous to an incompressible thermodynamical system with divergent entropy when the temperature goes to zero (in the strict Carroll limit). We then define a divergent specific heat that can be positive, negative, or zero.
Autores: Poula Tadros, Ivan Kolář
Última actualización: 2024-08-13 00:00:00
Idioma: English
Fuente URL: https://arxiv.org/abs/2408.01836
Fuente PDF: https://arxiv.org/pdf/2408.01836
Licencia: https://creativecommons.org/licenses/by/4.0/
Cambios: Este resumen se ha elaborado con la ayuda de AI y puede contener imprecisiones. Para obtener información precisa, consulte los documentos originales enlazados aquí.
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Enlaces de referencia
- https://doi.org/
- https://doi.org/10.1016/0370-1573
- https://doi.org/10.1016/0370-2693
- https://doi.org/10.1016/S0370-2693
- https://arxiv.org/abs/hep-th/9605145
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.36.392
- https://doi.org/10.1002/prop.201500100
- https://arxiv.org/abs/1505.07657
- https://doi.org/10.1016/j.physletb.2021.136621
- https://arxiv.org/abs/2106.04141
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.16.953
- https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.114.171601
- https://arxiv.org/abs/1502.01028
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.92.124019
- https://arxiv.org/abs/1508.00010
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.101.024027
- https://arxiv.org/abs/1907.00046
- https://doi.org/10.1140/epjc/s10052-023-11338-9
- https://arxiv.org/abs/2301.10720
- https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.121.231104
- https://arxiv.org/abs/1806.09516
- https://archive.numdam.org/item/AIHPA_1965__3_1_1_0/
- https://doi.org/10.1007/BF02740871
- https://doi.org/10.1088/1361-6382/ab2fd5
- https://arxiv.org/abs/1903.09654
- https://arxiv.org/abs/2306.07002
- https://doi.org/10.1088/0264-9381/31/20/205009
- https://doi.org/10.1016/j.geomphys.2022.104574
- https://arxiv.org/abs/2110.08489
- https://arxiv.org/abs/2212.02360
- https://doi.org/10.1007/JHEP03
- https://arxiv.org/abs/2211.11640
- https://doi.org/10.1088/1361-648x/abf0c2
- https://doi.org/10.1063/5.0021350
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.106.085004
- https://arxiv.org/abs/2301.06011
- https://arxiv.org/abs/2206.12177
- https://doi.org/10.1007/JHEP11
- https://arxiv.org/abs/2109.06708
- https://doi.org/10.1007/JHEP05
- https://arxiv.org/abs/1901.10147
- https://doi.org/10.1007/JHEP02
- https://arxiv.org/abs/1912.09388
- https://doi.org/10.1007/JHEP07
- https://arxiv.org/abs/2104.10405
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.103.105001
- https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.130.241601
- https://arxiv.org/abs/2302.03053
- https://arxiv.org/abs/1802.06809
- https://doi.org/10.1088/1361-6382/aacf1a
- https://arxiv.org/abs/1802.05286
- https://arxiv.org/abs/2006.10082
- https://doi.org/10.21468/SciPostPhys.9.2.018
- https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.123.111601
- https://doi.org/10.1007/JHEP04
- https://arxiv.org/abs/2111.01172
- https://arxiv.org/abs/1605.05483
- https://doi.org/10.1007/JHEP12
- https://arxiv.org/abs/2110.15834
- https://doi.org/10.1007/JHEP09
- https://arxiv.org/abs/2202.08768
- https://doi.org/10.1007/JHEP08
- https://arxiv.org/abs/1505.05011
- https://arxiv.org/abs/2112.03319
- https://doi.org/10.21468/SciPostPhys.13.3.055
- https://arxiv.org/abs/2112.12684
- https://arxiv.org/abs/2011.15053
- https://doi.org/10.1007/JHEP01
- https://arxiv.org/abs/2210.14848
- https://doi.org/10.1088/1361-6382/ac345f
- https://arxiv.org/abs/2107.10129
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.104.L061501
- https://arxiv.org/abs/2012.01518
- https://doi.org/10.1088/1361-6382/ac635f
- https://arxiv.org/abs/2112.09048
- https://arxiv.org/abs/2109.11567
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.100.046010
- https://arxiv.org/abs/1905.02221
- https://arxiv.org/abs/2302.11639
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.106.L121503
- https://arxiv.org/abs/2207.06302
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.108.045020
- https://arxiv.org/abs/2304.11331
- https://arxiv.org/abs/2308.10947
- https://arxiv.org/abs/2311.04112
- https://arxiv.org/abs/2307.06827
- https://arxiv.org/abs/2406.01800
- https://arxiv.org/abs/2311.04113
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.108.124051
- https://arxiv.org/abs/2307.13760
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.48.R3427
- https://arxiv.org/abs/gr-qc/9307038
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.50.846
- https://arxiv.org/abs/gr-qc/9403028
- https://doi.org/10.1023/B:GERG.0000010474.63835.2c
- https://arxiv.org/abs/gr-qc/0205118
- https://doi.org/10.1088/1361-6382/aa5c69
- https://arxiv.org/abs/1608.06147
- https://arxiv.org/abs/2403.00073
- https://doi.org/10.48550/arXiv.2111.10315
- https://arxiv.org/abs/2111.10315
- https://doi.org/10.1088/1742-5468/2013/04/P04010
- https://arxiv.org/abs/1212.5630
- https://doi.org/10.1140/epjc/s10052-016-3955-6
- https://arxiv.org/abs/1506.07809
- https://doi.org/10.1088/0264-9381/26/10/105010
- https://arxiv.org/abs/0903.4230
- https://doi.org/10.1140/epjc/s10052-013-2673-6
- https://arxiv.org/abs/1301.4532
- https://doi.org/10.1139/cjp-2014-0465
- https://arxiv.org/abs/1404.2126
- https://doi.org/10.1023/A:1023770620200
- https://arxiv.org/abs/gr-qc/0105068