Investigando a Dinâmica da Decaída de Mésons
Analisando como os mesões eta e eta-prime se comportam durante vários processos de decaimento.
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Índice
- Mésons e Suas Propriedades
- Técnicas Usadas na Pesquisa
- Mistura de Mésons
- Importância das Transições de Pesado para Leve
- Propriedades das Amplitudes de Distribuição no Cone de Luz
- Fatores de Forma de Transição
- Análise Numérica dos Parâmetros
- Comportamento das Amplitudes de Distribuição no Cone de Luz
- Estudo dos Decaimentos
- Direções Futuras
- Conclusão
- Fonte original
- Ligações de referência
Este artigo fala sobre tipos específicos de partículas chamadas mésons, focando em como elas se comportam durante certos decaimentos. Os mésons são feitos de quarks, e seu comportamento pode dar insights sobre a física fundamental. A gente explora as formas como esses mésons podem se misturar e como podemos medir esses processos usando vários métodos.
Mésons e Suas Propriedades
Mésons são uma combinação de um quark e um anti-quark. Existem diferentes tipos de mésons, e alguns deles se misturam quando decaem. O foco principal aqui está em mésons específicos chamados mésons eta e eta-prime. Esses dois tipos têm características distintas, mas podem influenciar uns aos outros durante certas interações.
Em pesquisas anteriores, estudamos como esses mésons decaem, olhando especificamente para uma propriedade conhecida como amplitude de distribuição de leading-twist (LCDA). Essa propriedade ajuda a entender como a estrutura interna do méson se comporta enquanto decai. A amplitude de distribuição de leading-twist pode ser afetada por outros fatores, como o ambiente ao redor das partículas envolvidas.
Técnicas Usadas na Pesquisa
Para aprimorar nosso entendimento das amplitudes de distribuição de leading-twist, os pesquisadores usam múltiplos métodos. Para a análise atual, focamos em um modelo chamado modelo do oscilador harmônico no cone de luz. Esse modelo nos permite criar uma representação matemática desses mésons e calcular suas propriedades de forma mais precisa.
O próximo passo envolve usar as regras de soma da QCD. Essa abordagem nos dá uma maneira de calcular os comportamentos médios de certas quantidades associadas aos mésons. Aplicando as regras de soma da QCD, podemos determinar vários momentos que caracterizam as amplitudes de distribuição de leading-twist. Isso é crucial porque esses momentos ajudam a fixar os parâmetros necessários para cálculos futuros.
Mistura de Mésons
Entender como os mésons eta e eta-prime se misturam é crucial para nosso estudo. A mistura deles se deve em grande parte a princípios físicos subjacentes conhecidos como anomalias da QCD. Esses princípios também estão ligados a como simetrias podem quebrar na física de partículas. Apesar da importância desses fenômenos de mistura, calculá-los de forma confiável pode ser desafiador. Assim, dependemos de estudos fenomenológicos, que nos ajudam a obter insights sobre suas propriedades de uma maneira mais prática.
Existem dois modelos que podemos usar para analisar a mistura, a saber, o modelo singlet-octet e o esquema de sabor de quark. Cada um desses modelos oferece uma perspectiva diferente. No nosso estudo, escolhemos o esquema de sabor de quark, pois ele ajuda a simplificar cálculos e fornece insights claros de como a mistura ocorre.
Importância das Transições de Pesado para Leve
As transições de pesado para leve envolvem mudanças entre mésons mais massivos e mais leves. Essas transições são sensíveis a certos elementos de matriz conhecidos como Elementos da Matriz CKM. Medidas precisas desses elementos podem fornecer restrições ao modelo padrão da física de partículas e revelar novas informações.
Nós também diferenciamos entre decaimentos semi-leptônicos, que são mais simples e têm menos efeitos não perturbativos, e decaimentos não leptônicos. Os primeiros são especialmente úteis para estudar transições de pesado para leve, pois fornecem dados mais claros.
Na nossa exploração dos decaimentos semi-leptônicos, vamos calcular os fatores de forma de transição (TFFs). Esses fatores de forma são vitais porque descrevem como o decaimento ocorre, e a precisão deles pode levar a um melhor entendimento da física subjacente.
Propriedades das Amplitudes de Distribuição no Cone de Luz
As amplitudes de distribuição no cone de luz, particularmente as LCDAs de leading-twist, desempenham um papel significativo para entender como os mésons se comportam durante os decaimentos. O modelo LCHO nos permite derivar os parâmetros necessários que caracterizam o comportamento dos mésons. Ao calcular essas amplitudes, podemos melhorar nossas previsões para os processos de decaimento.
Para derivar a LCDA de leading-twist, uma abordagem é integrar o momento transversal dos mésons. Isso nos ajuda a obter uma imagem clara de suas distribuições. Com os parâmetros definidos, podemos realizar cálculos para várias escalas, o que nos permite derivar momentos que caracterizam a LCDA de leading-twist.
A derivação desses parâmetros é essencial, pois eles têm implicações para prever constantes de decaimento, que são cruciais para calcular os TFFs.
Fatores de Forma de Transição
Os fatores de forma de transição são derivados usando uma combinação da LCDA de leading-twist e das propriedades dos mésons envolvidos. Os TFFs nos informam sobre a dinâmica de decaimento dos mésons.
Para melhorar a precisão dos nossos cálculos de TFFs, empregamos a abordagem da regra de soma no cone de luz (LCSR). Esse método fornece uma maneira estruturada de comparar diferentes representações dos correlatores envolvidos nessas transições. Além disso, essa abordagem nos permite levar em conta correções que ocorrem em ordens mais altas da teoria de perturbação.
O cálculo dos TFFs envolve a análise de correlatores compostos por correntes específicas. Dependendo das regiões de momento, podemos obter diferentes representações que refletem os processos físicos ocorrendo durante os decaimentos semi-leptônicos.
Análise Numérica dos Parâmetros
Depois de estabelecer os modelos e equações necessários, passamos para a análise numérica. Esse processo envolve coletar dados sobre vários parâmetros, como massas de quark, tempos de vida dos mésons e constantes de decaimento. Ao utilizar dados de fontes confiáveis, podemos garantir que nossos cálculos sejam precisos e reflitam a realidade física.
Ao realizar cálculos numéricos, prestamos muita atenção a certos parâmetros importantes, como o limite de continuum e o parâmetro de Borel. Esses parâmetros são cruciais para a análise das regras de soma e nos ajudam a derivar resultados significativos.
As constantes de decaimento calculadas por diferentes métodos mostraram consistência, o que aumenta nossa confiança nos resultados obtidos pela abordagem LCSR. Notavelmente, as constantes de decaimento calculadas usando diferentes técnicas geralmente estão de acordo umas com as outras.
Comportamento das Amplitudes de Distribuição no Cone de Luz
Uma vez que derivamos a LCDA de leading-twist, analisamos seu comportamento em diferentes escalas. Notamos que em escalas mais baixas, a distribuição revela uma estrutura de dois picos, refletindo as contribuições de ambos os componentes do méson. À medida que aumentamos a escala, a distribuição tende a se tornar mais estreita, eventualmente se aproximando de um único pico em energias mais altas.
Comparando nossas descobertas com outras previsões teóricas, obtemos mais insights de como o modelo LCHO se comporta na prática. Essas comparações são vitais, pois nos permitem validar nosso modelo em relação a resultados estabelecidos.
Estudo dos Decaimentos
As descobertas sobre os TFFs desempenham um papel fundamental quando estudamos os processos de decaimento. Os TFFs calculados nos permitirão prever as taxas de decaimento e as frações de ramificação dos mésons envolvidos. Ao entender esses processos, podemos aprimorar nosso conhecimento sobre a física dos mésons.
As taxas de decaimento também podem esclarecer os elementos da matriz CKM, que são significativos para entender transições de quark. Através da análise detalhada das frações de ramificação e dos tempos de vida dos decaimentos, podemos estimar esses elementos da matriz e compará-los com valores experimentais conhecidos.
Direções Futuras
Essa pesquisa abre várias avenidas para estudos futuros. Os esforços experimentais em andamento em instalações como o experimento Belle II fornecerão dados mais precisos, tornando-se uma base para validar previsões teóricas. Com dados adicionais, os quadros teóricos podem ser ajustados para fornecer uma imagem mais clara da física subjacente.
A interação entre previsões teóricas e resultados experimentais continua sendo crucial. À medida que nossa compreensão se aprofunda, novas físicas além do modelo padrão também podem emergir, potencialmente reformulando como vemos o comportamento dos mésons e seus decaimentos.
Conclusão
Em resumo, este artigo apresenta uma exploração abrangente das propriedades das amplitudes de distribuição de leading-twist em mésons e seus efeitos nos processos de decaimento. Ao empregar várias técnicas, incluindo o modelo LCHO e regras de soma da QCD, derivamos insights significativos sobre o comportamento dos mésons eta e eta-prime.
Os resultados obtidos não só contribuem para previsões teóricas, mas também estabelecem a base para validações experimentais futuras. Com avanços contínuos tanto na teoria quanto na experimentação, um entendimento mais profundo da dinâmica dos mésons e seus decaimentos está ao nosso alcance.
Título: Properties of the $\eta_q$ leading-twist distribution amplitude and its effects to the $B/D^+ \to\eta^{(\prime)}\ell^+ \nu_\ell$ decays
Resumo: The $\eta^{(\prime)}$-mesons in the quark-flavor basis are mixtures of two mesonic states $|\eta_{q}\rangle=|\bar u u+\bar d d\rangle/\sqrt 2$ and $|\eta_{s}\rangle=|\bar s s\rangle$. In the previous work, we have made a detailed study on the $\eta_{s}$ leading-twist distribution amplitude. As a sequential work, in the present paper, we fix the $\eta_q$ leading-twist distribution amplitude by using the light-cone harmonic oscillator model for its wave function and by using the QCD sum rules within the QCD background field to calculate its moments. The input parameters of $\eta_q$ leading-twist distribution amplitude $\phi_{2;\eta_q}$ at an initial scale $\mu_0\sim 1$ GeV are then fixed by using those moments. The sum rules for the $0_{\rm th}$-order moment can also be used to fix the magnitude of $\eta_q$ decay constant, which gives $f_{\eta_q}=0.141\pm0.005$ GeV. As an application of the present derived $\phi_{2;\eta_q}$, we calculate the transition form factors $B(D)^+ \to\eta^{(\prime)}$ by using the QCD light-cone sum rules up to twist-4 accuracy and by including the next-to-leading order QCD corrections to the twist-2 part, and then fix the related CKM matrix element and the decay width for the semi-leptonic decays $B(D)^+ \to\eta^{(\prime)}\ell^+ \nu_\ell$.
Autores: Dan-Dan Hu, Xing-Gang Wu, Hai-Bing Fu, Tao Zhong, Zai-Hui Wu, Long Zeng
Última atualização: 2023-12-05 00:00:00
Idioma: English
Fonte URL: https://arxiv.org/abs/2307.04640
Fonte PDF: https://arxiv.org/pdf/2307.04640
Licença: https://creativecommons.org/licenses/by/4.0/
Alterações: Este resumo foi elaborado com a assistência da AI e pode conter imprecisões. Para obter informações exactas, consulte os documentos originais ligados aqui.
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Ligações de referência
- https://doi.org/10.1140/epjc/s10052-010-1383-6
- https://doi.org/10.1142/S0217751X11054796
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.85.057501
- https://doi.org/10.1238/Physica.Topical.099a00013
- https://doi.org/10.1088/1126-6708/2007/08/025
- https://doi.org/10.1007/JHEP11
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.48.339
- https://doi.org/10.1142/S0217751X00000082
- https://doi.org/10.1016/S0920-5632
- https://doi.org/
- https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.99.041802
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.89.051104
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.91.052022
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.80.032005
- https://doi.org/10.1103/10.1140/epjc/s10052-020-8156-7
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.96.054514
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.86.032004
- https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.95.241801
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.98.034027
- https://doi.org/10.1093/ptep/ptac097
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.84.032001
- https://doi.org/110.1103/PhysRevD.97.092009
- https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.124.231801
- https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.101.081801
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.83.052011
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.96.091102
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.106.032013
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.83.034001
- https://doi.org/10.1007/BF01548594
- https://doi.org/10.1016/0550-3213
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.44.3567
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.35.1013
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.39.1213
- https://doi.org/10.1016/0370-1573
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.38.1584
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.103.114024
- https://doi.org/10.1140/epjc/s10052-018-6387-7
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.97.074025
- https://doi.org/10.1140/epjc/s10052-018-5551-4
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.94.074004
- https://doi.org/10.1140/epjc/s10052-021-09958-0
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.91.014503
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.104.016021
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.71.014015
- https://doi.org/10.1088/1126-6708/2000/07/051
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.58.094009
- https://doi.org/10.22323/1.374.0038
- https://doi.org/10.1140/epjc/s10052-016-4172-z
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.75.073016
- https://doi.org/10.1140/epjc/s10052-017-5414-4
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.60.074501
- https://doi.org/doi:10.1007/JHEP08
- https://doi.org/10.1016/j.physletb.2004.06.092
- https://doi.org/10.1016/j.physletb.2005.12.005
- https://doi.org/10.1142/S0218301311018460
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.55.6944
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.41.2856
- https://doi.org/10.1016/j.physletb.2006.02.042
- https://doi.org/10.1209/0295-5075/116/31004
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.44.2851
- https://doi.org/10.1016/S0375-9474
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.45.4214
- https://doi.org/10.1088/1126-6708/2008/04/043
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.84.074011
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.88.034013
- https://doi.org/10.1088/1674-1137/37/6/063105
- https://doi.org/10.1088/1126-6708/2008/04/014
- https://doi.org/doi:10.1016/j.nuclphysb.2014.04.021
- https://doi.org/10.1142/9789812810458
- https://doi.org/10.1016/j.nuclphysbps.2015.01.041
- https://doi.org/10.1142/S0217751X1550116X
- https://doi.org/10.1016/0370-2693
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.22.2157
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.88.034023
- https://doi.org/10.1088/0954-3899/39/2/025005
- https://doi.org/10.1007/s11467-019-0908-1
- https://doi.org/doi:10.1103/PhysRevD.82.099902
- https://doi.org/doi:10.1007/JHEP09
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.51.6235
- https://doi.org/10.1016/S0370-2693
- https://doi.org/10.1088/1126-6708/2001/10/019
- https://doi.org/10.1016/j.physletb.2006.11.034
- https://doi.org/10.1103/PhysRevD.75.119906
- https://doi.org/doi:10.1103/PhysRevD.92.014024
- https://doi.org/doi:10.1093/ptep/ptz106
- https://arxiv.org/abs/2303.15790